808 Gesammtsitzung vom 24. Juli 1913. 
gleicht, welche unserer früheren Arbeit entnommen ist und bei Ein- 
schaltung einer 2 mm dieken Platte aus amorphem Quarz aufgenommen 
wurde. Damals befand sich nur eine 23 mm starke Schicht von natür- 
lichem Quarz im Strahlengang, und eine Abblendung der Quarzwände 
des Lampenrohres war nicht vorgenommen worden. Die Platte aus 
amorphem Quarz aber schwächt die kurzwellige Strahlung des Quarz- 
rohres im Verhältnis zu der langwelligen des Quecksilberdampfes nicht 
viel stärker als jene Blendung und die Vermehrung der Schichtdicke 
des natürlichen Quarzes um I2 mm zusammengenommen. 
Daß die Kurven (ı) und (2) so gut übereinstimmen, beweist, daß 
die selektive Absorption des Wasserdampfs die Ursache für die Zwei- 
teilung der beobachteten langwelligen Strahlung nicht sein kann. Das- 
selbe folgt auch aus der Tatsache, daß die Austrocknung der Luft in 
dem Kasten zwar eine erhebliche Verstärkung der kurzwelligen Strah- 
lung des Quarzrohres, aber keine merkliche Vermehrung der langwel- 
ligen Strahlung des Quecksilberdampfs zur Folge hatte. Eine beträcht- 
liche Absorption dieser langwelligen Strahlung tritt jedoch, wie früher 
gezeigt worden ist, ein, wenn man ein 40 cm langes mit Wasserdampf 
von Atmosphärendruck gefülltes Rohr in den Strahlengang einschaltet. 
Die hierin von den Strahlen zu durehdringende Wasserdampfschieht wird 
etwa der in 30—4o m Zimmerluft von dem absoluten Feuchtigkeitsgehalt 
e=6 mm vorhandenen gleichkommen. Um die spektrale Zusammen- 
setzung der Quecksilberdampfstrahlung nach ihrem Durchgang durch 
ein solehes Rohr zu untersuchen, ließen wir die Strahlung der Quarz- 
quecksilberlampe vor ihrem Eintritt in den Kasten Ä an einen Hohl- 
spiegel reflektieren, welcher die Strahlung parallel machte. Die Strahlen 
durchliefen dann eine etwa ım lange Luftstrecke und wurden schließ- 
lich durch einen zweiten Hohlspiegel auf der Quarzplatte P, des Kastens K 
zu einem Bilde vereinigt. In den Weg des parallelen Strahlenbündels 
war das Dampfrohr eingeschaltet. Es wurde durch eine Heizspirale auf 
etwa 150° erwärmt und ein kräftiger Wasserdampfstrahl von 100° Ü 
und Atmosphärendruck wurde durch einen seitlich angebrachten Rohr- 
stutzen terbrochen hineing Durch diese Wasserdampfschicht 
erfuhr die Strahlung eine Schwächung von nahezu 50 Prozent, SO daß 
die für die Aufnahme der Interferenzkurve zur Verfügung stehenden 
Energiemengen kaum halb so groß waren wie in den vorher betrachteten 
Fällen‘. Leider erwies sich die geringe Strahlungsintensität nicht als 
! Um den Vergleich der drei Interferenzkurven in Fig.3 zu erleichtern, wurden 
die Ausschläge der Versuchsreihen (rt) und (2) nur mit halber Größe aufgetragen 
Dadurch wurde erreicht, daß die Höhendifferenz zwischen dem Anfangspunkt der 
Kurve und ihrem ersten Minimum, welche der Intensität der Quecksilberdampfstrahlung 
entspricht, in allen drei Kurven angenähert gleich groß erscheint. 
