934 Gesammtsitzung vom 20. November 1913. 
Günstiger bereits liegen die Verhältnisse in der ersten Kathoden- 
schicht des Glimmstromes. Hier bewirken die Kathodenstrahlen und 
vor allem die auf die Kathode zu beschleunigten Kanalstrahlen Licht- 
emission, und gleichzeitig ist hier eine beträchtliche Feldstärke vor- 
handen; indes variiert diese im allgemeinen von der Kathode weg 
bis zur negativen Glimmschicht in schwer kontrollierbarer Weise, in- 
sofern der Kathodenfall auf der Strecke zwischen Kathode und nega- 
tiver Glimmschicht liegt. Auch läßt sie sich nur schwer durch Er- 
niedrigung des Gasdruckes beträchtlich vergrößern, da sich ja dann 
der größere Kathodenfall auf eine größere Dunkelraumlänge legt. Bei 
konstantem Gasdruck läßt sich die Feldstärke in der ersten Kathoden- 
schicht durch Vergrößerung der Stromstärke erhöhen. Indes kommt 
man hier bald an eine Grenze wegen der beschränkten Leistungs- 
fähigkeit der Stromquellen und der Haltbarkeit der Stromröhre. 
Eine große elektrische Feldstärke, eine kleine Stromstärke und 
gleichzeitig eine einigermaßen intensive Lichtemission in demselben 
Gasraum läßt sich nach folgendem Prinzip gewinnen. Man benutzt 
die Kanalstrahlen eines Glimmstromes hinter dessen Kathode zur An- 
regung der Lichtemission in dem Gasraum unmittelbar hinter der Ka- 
thode und legt auf diesen Gasraum eine unselbständige Strömung mit 
großer Elektrodenspannung, indem man für diese 
Fig. 1. die Glimmstromkathode als eine Elektrode, eine 
A Hilfselektrode, die unabhängig vom Glimmstrom 
ist, als zweite Elektrode benutzt. Den Abstand 
der Hilfselektrode von der Glimmstromkathode, 
ferner den Gasdruck bemißt man so, daß die 
Kathodendunkelraumlänge sehr viel größer ist 
als jener Abstand. Dann vermag die große Span- 
nungsdifferenz in dem Feld zwischen diesen zwei 
Elektroden keine selbständige Strömung zu er- 
zwingen, sondern hält nur eine unselbständige 
Strömung durch das von den Kanalstrahlen ioni- 
sierte Gas aufrecht, die erlischt, sobald der Ka- 
nalstrahlenstrom (Glimmstrom) aufhört. 
i Das vorstehende methodische Prinzip habe 
ae ich in folgender Ausführung bei meinen Unter- 
suchungen verwendet. In einer zylindrischen 
Röhre (Fig. ı) wurde einer scheibenförmigen Ka 
thode, die mit vielen ı mm weiten Löchern ver- 
sehen und in drei Punkten durch Stifte befestigt 
war, auf der ebenen Rückseite eine nichtdureh- 
H löcherte Scheibe als Hilfselektrode in 2.6 oder 
