Nersst: Zur Thermodynamik condensirter Systeme. 973 
Formulierung des zweiten Wärmesatzes für kondensierte 
Systeme. 
In Anknüpfung an HrımnoLtz' setzen wir für die maximale isotherm 
zu gewinnende Arbeit A und die damit verbundene Änderung der Ge- 
samtenergie U 
(1.) A—U=T 
da 
daT 
mung des Systems keine Arbeitsleistung verbunden ist”. 
Betrachten wir z. B. die Ausdehnung eines Körpers um das Volumen 
dv, so wird 
0 
Az=pdo, A—-U=dQ, =) dv, 
aa 
AT’ 
der Differentialquotient ist so zu bestimmen, daß mit der Erwär- 
und es wird die Kompressionswärme 
op 
(2.) Er & BALZ 
\ f ade u 
Der Differentialquotient AT ergibt sich also in diesem einfachen 
Falle, indem wir uns den betreffenden Körper um dT bei konstantem 
Volumen, d.h. ohne Leistung äußerer Arbeit, erwärmt und die dazu- 
gehörige Drucksteigerung gemessen denken. 
Nun sei allgemein der betrachtete Vorgang in seinem Ablauf 
außer durch das Volumen v durch die sonstigen Parameter w,, w;*'* 
bestimmt, so daß wir setzen können: 
(3.) A— K,dw+K,dw,+.-+pdv, 
2 
(4.) U— hd, + k,dw, +... +pdo— T Sn, do. 
Die Klarstellung der Natur der Proportionalitätsfaktoren ist Auf- 
gabe. der eingehenden physikalischen oder chemischen Untersuchung 
des betreffenden Systems; aus Gleichung (1.) folgt dann 
OK, 
(5-) K,n— kn == 2x oT ; 
op ; eK, ei . ® V 1 
sowohl der Differentialquotient Jr wie gr ist bei konstantem Volumen 
. 3 
und bei konstanten w — Werten zu nehmen‘. 
TE n 
' Ges. Abhandl. II, S. 958. 
A80. 8.978. 
° Von der Notwendigkeit dieser Bedingung überzeugt man sich am sen 
Betrachtung des betreffenden Kreisprozesses; vgl- darüber meine Theoret. Chemie S. 23 ff. 
