976 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 11. December 1913. 
hierin beziehen sich also k, und Ä,„ auf den Druck p; @ bedeuten 
die bei der Kompression entwickelten Wärmemengen. Differenzieren 
wir die erste Gleichung nach T, so wird 
5 d dK, d 
7 dw, = — in [mer IT dw; ee an Pi 
Die Gleichung 
dK, 
(9:) Kn—k, — AT 
würde erfüllt sein, wenn die Beziehung bestehen würde 
(p = konst.) 
p 
dv 
(10.) Be: pdu+pr- 
Darin ist nach (2.) 
a m do. 
Es mag für unsere Zwecke genügen, wenn wir die Gültigkeit 
der Gleichung (10.) für eine spezielle Zustandsgleichung beweisen, 
die bis zu ziemlich starken Kompressionen gültig bleibt. Wir setzen 
nämlich 
(11.) p=(w—o)a 
und somit wird 
dp = —.adv (T konstant) 
dv dv p da dp dv, 
ar), at+ wat’ (ir), = re ra 
Die A der drei Glieder der Gleichung (10.) ergibt nun: 
iee-jC 
p 
d d ‘ d 2 a: — o)’ da 
Kae, pi ev da wen 
el. ara = ae 2 al 
d dv, (W— 0) „de 
erh 
Es folgt in der Tat 
a (dv, — v)’ da (v, — dv)’ da dv, 
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