Nerssr: Zur Thermodynamik condensirter Systeme. 977 
womit unter der Annahme der Zustandsgleichung (11.) die Gleichung 
(9.) bewiesen ist. 
Wie mir Hr. Pranck freundlich persönlich mitteilte, läßt sich 
Gleiehung (9.) sehr einfach und ganz allgemein aus den thermodyna- 
mischen Funktionen F (thermodynamisches Potential) und S (Entro- 
pie) ableiten. Es ist 
F=U+pv—TSs 
dF = dU+pdv+vdp— TdS—SaT. 
Nun ist 
‚__ dU+pdv 
dSs= a DT 
und daher 
oF 
oT), 
Führen wir für U+pv die Wärmefunktion W ein, so wird 
eine mit (9.) identische Gleichung. 
Anwendungen des neuen Wärmesatzes. 
Zu der Gleichung (1.) in seiner Anwendung auf Kompression eines 
kondensierten Stoffes um das Volumen dv 
; dp 
(12.) 1-0=q=1(%) 
fügt der neue Wärmesatz die Bedingung hinzu 
li) mie ron 
Daraus folgt, daß bei tiefen Temperaturen, woselbst die Kom- 
Pressibilität nach allen unsern Erfahrungen endlich bleibt, auch die ther- 
mische Ausdehnung verschwinden muß’, was die neueren Messungen 
von Cnartes Lixoemans? und von Rönreen® vollständig bestätigt haben, 
sich auch mit allen modernen Molekulartheorien fester (kristallisierter 
oder amorpher) Körper im Einklang befindet. 
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Du 2 6 a h ı c ynamik, 3 . Aufl., Ds 2 7 I . N ERN Ss Tr. Jour n chim pP Y Ss 9 
5 3 w 
: Physik. Zeitschr. 1912, S. 737- 
Sitzungsber. München 1912, S. 381. 
Sitzungsberichte 1913, 
