978 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 11. December 1913, 
Da also bei tiefen Temperaturen nach dem neuen Wärmesatze 
nicht unterschieden zu werden; gelegentlich über diese Frage in der 
Literatur aufgetauchte Erörterungen, welche dieser Größen bei tiefen 
Temperaturen gegen Null konvergieren soll, waren also prinzipiell 
verfehlt. 
Wir formulieren also nunmehr den neuen Wärmesatz durch die 
Ansätze 
in! .,..oK\ = 
(14.) lim (ar), in (Gr) => 
und daher auch 
10: E ok, = 
(15.) lim (ar), =im ar)= en 
1. Thermodynamisches Potential. Die Umwandlungsarbeit 
kondensierter Systeme ineinander wird bekanntlich der Berechnung 
zugänglich, wenn wir ihre Dampfspannungen oder Dissoziationsspan- 
nungen kennen, wofür auch die Löslichkeiten eintreten können. 
So gilt für die Umwandlungsarbeit (bei konstantem Druck) bei 
dem Übergang von monosymmetrischen in rhombischen Schwefel 
(16.) F=RTn, 
R. 
wo 7, und 7, die Dampfdrucke der beiden Modifikationen bezeichnen; 
die Gleichung bezieht sich auf ein nach Avocanros Gesetz bestimmtes 
Mol. Schwefel. Die gleiche Formel gilt für die Reaktion 
(17.) 2Ag+J,—= 249J, 
worin r, dann die Dampfspannung des festen Jods, r, die Dissoziations- 
spannung des Jodsilbers bezeichnet. Der Wärmesatz liefert dann 
BMW BE 
(18.) lim 7 = lim u = 0 (für T=o), 
worin also W die den thermochemischen Messungen zu entnehmende 
Umwandlungswärme bei konstantem Druck (Atmosphärendruck) be- 
zeichnet. Entgegen den früheren Anschauungen (van’r Horr' setzte 
; Borrzuans-Festschrift, Leipzig 1904, 8.237. 
