Nerssr: Zur Thermodynamik condensirter Systeme. 981 
worin C und C, die Wärmekapazitäten des Systems bedeuten, bevor 
die betreffende durch die Änderung des Parameters w, um dw, definierte 
Zustandsänderung vor sich gegangen ist, C, und (, diejenigen nach 
der Zustandsänderung. 
Nun liefert die Integration der Gleichung (5.) 
K,=-T [7074 CE 
e 2 
und die Anwendung des neuen Wärmesatzes 
dk 
lim Er — 0 (für T= o) 
die Bedingung, daß 
k k 
— | dT—— +6 
| E 18 
bei tiefen Temperaturen verschwinden muß, was nur möglich ist, wenn 
dk 
Be lı im—-—— =0 
o und lim-r 
ist. Es wird somit 
k 
2 : er Rh ed 
(24.) K, ; | T? 
oder es ist mit anderen Worten X, für alle Temperaturen berechenbar, 
wenn wir %k, als Temperaturfunktion kennen; dies ist aber der Fall, 
wenn wir %, bei einer beliebigen Temperatur und die C.— C/-, bzw. 
»—(5-Werte bei allen Temperaturen kennen. 
Hierauf beruht die wohl wichtigste Anwendung des Wärmesatzes, 
indem es nämlich möglich ist, aus den thermochemischen Daten und 
spezifischen Wärmen chemische Affinitäten und elektromotorische Kräfte 
bei allen Temperaturen zu berechnen. 
Kennen wir umgekehrt die thermodynamisehen Potentiale (che- 
Mischen Affinitäten) bei allen Temperaturen, so ist es bereits mit Hilfe 
der Gleichungen (5.) oder (9.), d. h. lediglich mit dem zweiten Haupt- 
Satz, möglich, auch die Wärmetönung bei allen Temperaturen ZU be- 
rechnen. Dieser Fall kann aber in Wirklichkeit nie erfüllt sein, weil 
sowohl die Methoden der Affinitätsmessung wie diejenigen der Messung 
elektromotorischer Kräfte bei tiefen Temperaturen versagen; aber wenn 
Wir auch nur ein beschränktes Stück der F-Kurve kennen, SO wird 
°s in vielen Fällen unter Benutzung der Gleichung (14.) aa DibBrr 
chender Genauigkeit möglich sein, die F-Kurve vollständig zu zeichnen 
‚ind somit W’bei allen Temperaturen zu ermitteln; damit können WI 
| “ugleich einen Einblick in den Verlauf von spezifischen ie ın 
& Fällen erhalten, in denen eine direkte Messung untunlich ist. 
