Nernst: Zur Thermodynamik eondensirter Systeme. 983 
direkt in vielen Fällen gar nicht erbringen lassen, doch wird man 
dieser Annahme wohl von vornherein mit großer Wahrscheinlichkeit All- 
gemeingültigkeit zuschreiben dürfen, zumal in theoretischer Beziehung 
die Betrachtungen Drsyves offenbar ebenfalls zu verallgemeinern sind. 
Zustandgleichung bei tiefen Temperaturen. Nach dem 
zweiten Wärmesatz gilt allgemein’ 
h) 0° 06, 
ee :? 5.7 - = ei 3 2 Te 
Wir setzen 
0 
(27.) = 6=4al, 
worin a nur eine Funktion des Volumens ist, so daß wir der Deut- 
lichkeit willen schreiben wollen 
(28.) 0, = 4f)T". 
Aus (26.) folgt dann 
0’p 
I — 
auf (v) T I: d n: & 
Durch Integration folgt unter Berücksichtigung von 
f) 
(13.) lim. = 0 (für T=0), 
(29.) p=n+l®r 
und hieraus 
(30.) ee ErAV) TÜ, 
0v 3 
Um schließlich die Wärmeausdehnung des Körpers beim Drucke 
Null zu erhalten, setzen wir 
(31.) vw—vr—=xp 
(* die auf das Volumen v, bezogene dann wird 
0v, 
(ar 
(32.) ne sen 
or 7, # 
und somit 
ev 
(33. ep wa 
: aY (77 a. 
' Vgl. z.B. meine Theoret. Chemie S. 55 und 56. 
