984 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 11. December 1913. 
Aus (29.) und (31.) folgt dann 
ce (gr )= = x N) T3 
i 3 hr 
(34.) v, =V,+r — IT 
Darin bedeutet V, das Volumen bei T=o und p=o. Aus 
(32.) folgt übrigens auch 
(35.) x=x,+BT'. 
Aus obigen Gleichungen geht hervor, daß Ausdehnungs- und 
Spannungskoeffizient bei tiefen Temperaturen der dritten Potenz der 
absoluten Temperatur proportional wachsen; die Kompressionswärme 
nimmt mit der vierten Potenz zu. 
Daß Wärmeausdehnung und spezifische Wärme unter gewissen 
Voraussetzungen auch bei höheren Temperaturen einander propor- 
tional sind, wurde bekanntlich von GrÜnEIsEn' gefunden. 
Wenn die neueren Auffassungen über die sogenannte Entartung 
der Gase zutreffen, so würden die obigen Gleichungen auch auf letztere 
anwendbar sein; doch liegt sicherlich das Temperaturgebiet, innerhalb 
dessen die Formeln hinreichend genau stimmen, viel tiefer. Während 
z.B. für Diamant die obigen Formeln bis T= 150° recht genau 
gelten dürften, ist es fraglich, ob das gleiche für Gase noch einige 
Zehntelgrade oberhalb des absoluten Nullpunktes zutrifft. 
Chemische Affinität. Hier gilt für tiefe Temperaturen 
(36.) FW ZT, W-W.-at. 
Der Koeffizient @ ist aus den spezifischen Wärmen in bEkaENE 
Weise (vgl. Gleichung 23) berechenbar. 
Elektromotorische Kraft. Hier gilt analog 
(37.) EH=W+—T, WEWeT: 
Oberflächenspannung. Die $.979 eingeführten Größen s und 9 
stehen miteinander durch die Formeln 
Be = a-—aT* 
in Beziehung; der Koeffizient a ist durch die Änderung der Wärme- 
kapazität gegeben, die mit der Bildung der Einheit Oberfläche ver 
bunden ist. 
ı NS 1] ” .‘ . x . . 
Näheres darüber vgl. Grüneısen, Deuxieme Conseil Solvay. Brüssel 1913 
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