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714 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 11. Juli 1918 
ji ee N Sn Wk. N Tr ‚ck T Zr 
am; U, + > (AND, + GEN V, + Fe W,) 
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Em BAR, + Gem V, 4 Ren W,) 
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0 WERE 0 2 N) % 0 
2 SARK)TT GR, 1(k, %‘) 
N k' 
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(k,K) IT 
u 722 D! U, 
Der einzige Unterschied dieser Formeln von den entsprechenden r 
des ersten Teils, $ 10 [80], [31] und [82], sind die Summen mit den 
Koeffizienten D$"®) auf den rechten Seiten von [280]. 
Wir lösen die Gleichungen für langsame Schwingungen, d.h. , 
für » =0, nach dem in $ TI auseinandergesetzten Verfahren. 
Zuw—0 gehören 3 linear unabhängige Lösungen der Gleichungen h 
[273], nämlich 4 
E ) “ 
ER — 1 + 0 ’ 0 s x 
b=b: 1,0, 
. 0 
W, ne 0, 0 ’ 1 ; 
die allgemeine Lösung ist also | 
er 0 0 
.) u=U, W=V, W=w, | 
wo U, v, W noch zu bestimmende Konstante sind. A 
Setzt man diese Lösung (2) in die Gleichungen zweiter Näherung 
[279] ein, so lauten diese: . | 
AND. +, + pen ww, | 
le 
| = -Ußn, >, A) _ VS Gen _w Fr m 
—. 
en: nie p 
—— —— 
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m ZFRTHRIERR u 
m — 
ar er Koeffizi nvensystem der linken Seiten dieser Gleichungen 
a = ee U [278] für »=0; also sind sie nur auflösbar, 
es er a Seiten, mit den 3 Zahlensystemen (1) linear zu n 
ee sammengef Dt, N ull’ ergeben. Das liefert Bedira eg ss-Ko effi- 
zienten U, V, w: rn 3 Bedingungen für die - 
N ee 
