M. Born: Die elektromagnetische Masse der Kristalle 715 
(w° 2 m; + 22 A) + ‚22 GEN. e3 FeN 0; 
a En ee BU 
Hier verschwinden aber sämtliche Doppelsummen; denn nach der Formel 
[76] des $ ı0 gilt für quasielastische Kräfte 
(5) a ee a 
und nach $ 29 bleiben diese Relationen auch bei elektrodynamischen 
Wechselwirkungen bestehen. 
Folglich bleiben U, V, W unbestimmt, und es ist 
we 
Die Gleichungen [279] lauten nun: 
Ar, + GEN V, + ee W,) 
(US AEHLVSEENHL WS FR). 
nis he aa 
und sind für beliebige Werte von U, V, W auflösbar; die allgemeine 
Lösung hat die Form 
U,+6,, +6, W;r6,; 
wo U,, V;, W, eine beliebig gewählte Lösung und (/; C,, ©, Kon- 
stanten sind. 
Mit diesen Werten gehen wir in die Gleichungen [230] ein, welche 
nun lauten: 
ZANT, + ENT, + RE Wo) 
den. U, + C)+ EV, +0) +Fe9(W, + C,)) 
= um, U - Wär ML 720 RL Warn ®)) 
(7): 
Me e i (k, k') 
USD ; 
Die linken Seiten sind wieder identisch mit denen von (3) bzw. 
. von [279] für »=0; daher sind die inhomogenen Gleichungen (7) 
_ nur auflösbar, wenn die rechten Seiten. mit den 3 Größensystemen (1) 
