Lierisck: Über Kristalle mit optischem Drehungsvermögen s21 
Von Th. Liegısen. 
Hierzu Taf. V—VII. 
(Vorgelegt am 11. Juli 1918 [s. oben S. 711),) 
3 D: Fortpflanzung und Polarisation ebener Wellen einfarbigen Lichtes 
' In einem durehsichtigen aktiven anisotropen Kristall kann mit hin- 
_  Feichender Genauigkeit betrachtet werden als das Ergebnis des Zu- 
' Sammenwirkens einer gewöhnlichen Doppelbrechung B mit geradlinig 
_ und senkrecht zueinander polarisierten Wellen und einer Doppel- 
brechung & mit zirkularer Polarisation. Die zu einer Wellen- 
Normale Q gehörigen Polarisationsriehtungen der Doppelbreehung ® 
; seien bezeichnet mit H,, H,, so daß H, der schnelleren geradlinig 
polarisierten Welle entspricht. Dann ergibt sich, daß sich im allge- 
Meinen nach Jeder Richtung Q zwei elliptisch polarisierte Wellen €, , 
2 & mit gleichem Achsenverhältnis und entgegengesetztem Umlaufssinn 
\nverändert fortpflanzen. Die Hauptachsen der gekreuzt liegenden 
Ellipsen fallen in die Richtungen H,, H,; gleichen Sinn mit dem 
Drehungsvermögen hat die schnellere Ellipse, deren größere Haupt- 
achse durch H, gegeben ist. Es sei d, die Phasendifferenz, die auf 
ii der Längeneinheit gleichen Strecke durch die alleinige Wirkung 
von ® entstehen würde, px die Drehung der Polarisationsebene, die 
Auf derselben Strecke durch € für sich erzeugt werden würde, und 
“ die resultierende Phasendifferenz von €, €. Dann ist das Ver- 
x nn k der Halbachsen jeder Ellipse nach Govv durch das Ver- 
Itnis h=d,:2 p in folgender Weise bestimmt: 
a = k=—h+YViırh. | 
beiden elliptischen Schwingungen pflanzen sich fort mit Er- 
E des Achsenverhältnisses k, aber mit verschiedenen Geschwin- 
*D, und besitzen, nachdem sie die Längeneinheit durehschritten 
Phasendifferenz: 
= V+ (27). 
