824 Sitzung der phys.-math. Klasse vom 25. Juli 1918. — Mitt, vom 11. al 5; 
Pa Ursprünglich ist das Pr 
l p sichtsfeld einesPolarisations- 
ek apparates für konvergentes 
Licht mit gekreuzten Nieols 
tetrasymmetrisch nach den 
Polarisationsrichtungen P, A 
und den Halbierungssendiin 
der Winkel (PA). Nach Ein 
schaltung eines Glimmerblätt 
chens in Diagonalstellung bleibt 
es nur noch disymmetrisch 
nach den Polarisationsrichtun 
gen Hr, H? oder Hi, H. 
2E 2 E In beiden Fällen ist der Mittel 
Fig. 2. Vier ‚Anordnungen eines Polarisationsappa- punkt des Gesichtsfeldes en j 
rates zu Beobachtungen im zirkular polarisierten Es 
m. Eser 
und Re analysierten oder geradlinig polari- Symmetriezentru 
eten und zirkular analysierten Licht. gibt sich dieses Verhalten be 
u sonders anschaulich aus den 
3 - Bi hererkelungen, die erzeugt werden durch Einschaltung einer 
zur optischen Achse senkrechten Platte eines inaktiven einachsigen 
Kristalls. Denn die Normale dieser Platte ist eine unendlichzählige 
Symmetrieachse, in der sich unendlich viele Symmetrieebenen schneiden. | 
Wenn hiervon nur noch ein Teil in dem Interferenzbilde übrigbleilt | 
so muß er für das ursprüngliche Gesichtsfeld charakteristisch sein 
Symmetrie des Interferenzbildes ergibt sich aus der Verteilung 
= Kurven oder Punkten geringster Helligkeit. 
Im einfarbigen Licht zwischen gekreuzten Nicols N’ und . im 
Kurven mit der konstanten Helligkeit H = 0 auf, die ein 
ym See System bilden. Sie bestehen aus dem zu 
zen Aa= 2,7 v=1,2,...). Auf ihnen ‚liegen 
Wen enpaaren, welche die eenschali haben, daß 
e der Platte sich zusammensetzen zu Wellen, 
\ 3 polarisiert sind und daher durch den A 
nun mit Hilfe eines Glimmerblättehens 2 
an oder A,, so treten an Stelle je Hel 
K nn nur noch Kurven mit Br 
ann, een q, oder A, a 
6: 9 fehlen. Die a 
