M..Born und A. Lane: Absolute Berechnung der Kristalleigenschatten 1059 
schrieben sei. Das gesamte Potential aller Gitterpunkte auf’ die s Punkte 
(0004), k=1, 2,:--s, ist dann 
(15) PSZISM; 
k © Imn 
wobei der Strich an dem Summenzeichen bedeuten soll, daß die s Glieder 
Mk=1,2,---5s) auszulassen sind. Die Symmetrieverhältnisse der be- 
trachteten regulären Kristallklasse und die Anordnung der beiden Ionen- 
arten. in den Würfelecken bringt es nun mit sich, daß die relative 
Konfiguration der Gitteranordnung (kubisches Gitter) und alle vorkom- 
menden Winkel (Achsenrichtungen von Elektronenringen) im unverzerr- 
ten Kristall von vornherein festliegen und nur die absolute Dimension 
d des Gitters, unabhängig von Symmetrieverhältnissen, kontinuierlich 
veränderlich ist. Entwickelt man daher (ie Einzelpotentiale 9%) naclı 
diesem einen unabhängigen Parameter des unverzerrten Kristalls in der 
Form 
Er (A) 
(16) ee 
so wird aus (15) 
5: 0 BE Se Ta 
(16) 1) =» 9 ,‚ mit => >S Sn. 51 
eo EIER = ck FF Imn 
Gleichgewicht bei fehlendem äußeren Druck herrscht unter der Be- 
dingung $ = Minimum, d.h. 
en 
dp a 
——om hö'"®. 
A > 
Durch die Potentiale (10) wirken nun zwei ionisierte Atome in großem 
Abstand mit Courousschen Anziehungskräften aufeinander, und erst bei 
Annäherung treten Abstoßungskräfte hinzu. Daher ist das gewichtigste 
(:ı: u 
(lied der Reihe (16) das Glied ö="'® und wir. werden sehen, daß_ das 
_ hächst höhere Potential in dem betrachteten Kristall erst vom — 5ten 
Grade ind ist. Also hat (17)-die Form 
Er | 17 (2) er (5) Ä 
Pr) o=(—-1ı)dö”#+(—5)9"°d+---, 
4 ihre Lösung ist in erster Näherung s 
