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1060 Gesamtsitzung vom 14. November 1918. — Mitteilung vom 17. Oktober, 
Damit ist die Bestimmung der absoluten eg: d auf die Auf- 
gabe reduziert, die Größen | 
(A) 
(18°) » 22 S’ Die%) 
k Imn 
zu berechnen. 
$4. Das Potential des kubischen Raumgitters. 
Es liege also ein kubisches Raumgitter vor, bestehend aus zu 
nächst nur zwei Sorten von Elektronenringen, unterschieden durch ihre 
Radien a und Ladungen E. Die Achsen jeder «ler beiden Ringsorten 
sollen aber noch vier verschiedenen Örientierungen im Raumgitter an- 
gehören, so daß in jedem Elementarkubus im ganzen 8 voneinander 
zu unterscheidende Ringe vorhanden sind. Ist d der Elementarabstand 
von einem Ringzentrum zum nächsten Ringzentrum der anderen Sorte, 
so hat man 8 ineinandergestellte Raumgitter k= ı,2,+-- 8, die wir 
aber statt durch den einen Index % durch drei in & ee Koor- 
dinaten i,j,%k charakterisieren wollen, während die Indizes !,m,n den 
Elementarwürfel angeben sollen. Aus den 8 Gitterpunkten 
%5 _ [900 Ollatlz 1/2012 12 I 
Imn #00) 4000 } X 0007. \000 
: 1at/2']2 "1/00 0!/20 (202] 
000 )’ Es ’\000/’ \000 
gehen dann alle übrigen hervor durch Einsetzung aller positiven 
negativen ganzen Zahlen für /mn'!. Für die eine Ringsorte ist die 
Summe ö+j+% ganzzahlig, für die andere Sorte durch 2 gebrochen. 
Im Einklang mit der Symmetrie des regulären Systems neh | 
an: Die Achsen der 8 Ringe (19) zeigen nach dem Punkt (! 1 /4 AR 
k 2 
Die Richtungskosinus der Ringachsen des Ringes (2 ;) haben dann 
die Werte 
eg wo zes 
ee ie 
.. 000\ 
Die Entfernung Pin des Ringes (£ .) von dem Ring Be; = 
gegeben durch Be 
(19) 
= Finn = rer —= d.\(+iP+ m+jy+m+k); 
ann 
R = 
, 2 
N 
er ',2j, 2% sind stets ganze Zahlen, 41, 4j, 4k stets gerade Zahlen. 
= . Ian m+j,n+k ganze oder durch 2 gebrochene Zahlen. in 
ne * Dieselbe Anordnung der en einer auch Hr. A. C. Onenone 
a er zitierten ‚Arbeit und ‚erläutert sie durch Figure 
” 
