M. Bors und A. Lanpe: Absolute Berechnung der Kristalleigenschaften 1065 
Tabelle 3. 
ijk I (jb) wo | _4-C B.C 
(1.) 1% e5 An Bımn e5 £5 
(62) 
6 he) 0.146 0.750 —28.02 | +144.0 
000 
() 12 5.66 —0.0365 0.646 + 2.48 | + 43.9 
000 
Er) 8 2.06 —0.0963 0.388 | + 1.58 | + 6.39 
000 
1) 6 I 0.146 —0.584 | — 0.87 | — 3.50 
100 
(2:5) 24 0.572 0.0292 | —0.383 —- 0.40 1 — 5.28 
001 
en 24 0.364 —0.0365 I —0.248 | + 0.32 | — 2.17 
100 
[2 12 0.177 —0.0365 | —0.401 + 0.08 1 — 0.85 
o1l 
E 24 0.132 —0.0704 0.298 + 0.22 1 + 095 
olt 
6 0.132 0.146 0.750 — 0.12 | + 0.59 
100 
von den Ringen der gleichen Sorte (welche ganzzahlige Indexsumme 
i+Jj+ k besitzen) und gesondert davon die der andern Ringsorte (welche 
gebrochene Indexsumme ö+j-+% haben), so wird das Potential aller 
Ringe auf den Ring (222) ‚ falls er den Radius a«/, hat, gleich 
(39) EL B_[alt+at)(— 26.7) +0/2a2..146.6]+ Ei, E [la + a4). 2.0 +a’2a}-37.4] 
dagegen, falls er den Radius a_ hat, gleich dem daraus entstehenden 
usdruck, wenn man die Indizes + an a und Z mit den Indizes — 
vertauscht. Sind weiterhin in den Ringzentren punktförmige Ladungen 
(Kerne) angebracht, so erhält man aus (33) das Potential (— 5)ter 
rdnung zwischen Kernen und Ringen, indem man passend «a für 
einen Ring gleich Null setzt. ; 
Jetzt wollen wir annehmen, daß statt des einen Ringes a, mehrere 
konzentrische, komplanare Ringe mit den Radien a,; und den Ladun- 
gen &, = —e.p,, vorhanden seien, deren Achsen alle die gleiche 
Orientierung haben!, und ebenso mehrere konzentrische, gleichge- 
ge en IR RR 
. . NaCl ist regulär holoedrisch, die übrigen Halogen-Alkalisalze sind regulär 
P lagiedrisch. Unser Modell aus komplanaren Ringsystemen gibt diesen Unterschied 
em nicht wieder. Vielleicht beruht er auf einer abweichenden Stellung der 
ren nes, ge auf das Ergebnis der folgenden Rechnungen nur geringen Ein- 
