1132 Gesamtsitzung vom 28. November 1918. — Mitteilung vom 17. Oktober 
Aus (20) ergibt sich nunmehr durch Differentiation, wenn m 
(€,7,2) in den Punkt o rücken läßt, 
oF I Br 2W° 
(39) EP = hs, 0,66: 8,Y, 2) (#47) dadydz. 
To 
Wegen (38) ist demnach 
(40) —>0 
Die Schwerkraft ist auf 8, überall nach innen gerichtet. a 
Besteht T aus einer (endlichen) Anzahl von Flüssigkeitsmassen, deven 
' jede von einer stetig gekrümmten Fläche begrenzt ist, so liegen diese Massen 
cöllig getrennt; sie können keine gemeinsamen Punkte haben. en 
Dieser Satz folgt ohne weiteres aus den Betrachtungen zu Am 
fang des Abschnittes 1, da die Schwerkraft ja auf $ durchweg von 
Null verschieden ist. Man kann übrigens auch so schließen. In einem 
etwaigen Berührungspunkte zweier Massen müßte die Schwerkraft nach 
dem Innern sowohl der einen als auch der anderen Masse gerichtet: 
sein, was nicht möglich ist. E 
Haben zwei Einzelmassen (notwendigerweise auf der ymmetrieebt 
gelegene) Punkte gemeinsam, so ist in diesen Punkten die Schwerkraft 9 
Null, weshalb dort die Krümmung eine Unstetigkeit erleidet. Wahrschein 
lich hängen die Massen in konischen Punkten oder, wie bei Rotations 
körpern, längs in sich geschlossener Kanten miteinander zusaml 
Es wäre von Interesse festzustellen, ob die Schwerkraft a 
Oberfläche einer isolierten Flüssigkeitsmasse verschwinden kann, © 
ob die in einzelnen Punkten oder längs in sich geschlossener IN ; 
zusammenhängenden Körper die einzigen Fälle darstellen, in den | 
die Schwerkraft verschwinden, demnach Singularitäten auf der 
 . grenzung vorkommen können. _ Be 
I 
een 9. Es sei T irgendeine Gleichgewichtsfigur, die zu dem Wer 
 w der Winkelgeschwindigkeit gehört. Es sei » das Gesamtrü 
von T. Für die Entfernung R der Punkte des Körpers T von ‚der 
tationsachse läßt sich leicht eine nur von v und w abhängige Schr anke @ 
h leicht zeigen läßt, ist zunächst für alle (2:95 
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