1168 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 5. Dezember 1918 
| dG = dg.d(g*), (3) 
und dementsprechend hängen die Quantenfunktionen g und y nur von 
zwei Konstanten ab, nämlich von der Energie und dem Drehimpuls; 
denn diese beiden Größen bestimmen die Entfernung der invariabeln 
Ebene vom Drehpunkt und die Drehungsgeschwindigkeit. 
Wenn wir der Einfachheit halber die Bezeichnungen meiner frü- 
heren Arbeit! benutzen, so gilt hierfür die dortige, auf Gleichung (68) 
folgende Beziehung: 
= 
V(a -c) + (b-a)sin’e 
r 
Hier ist u die Energie, nach Gleichung (56), v das Quadrat des ge 
samten Drehimpulses, nach Gleichung (60), ferner: 
7 a-c=(rA-ı)(?u-xv)>0 | (5) 
b-a= (k-JAvV-2u)Z>0, j 
wobei ı<x<xr die reziproken Werte der Hauptträgheitsmomente J> 
K>L bezeichnen. Der Sinn der Ungleichungen (5) ist der, daß bei 
den hier betrachteten Bewegungen der Kegel der momentanen Dre- 
hungsachsen die L-Achse, also die Achse des kleinsten Trägheits- 
momentes, umschließt. 
Bringen wir zunächst das elliptische Integral in (4) auf die Nor- 
malform, durch die Substitution: 
te wen $ > a 
(b-c)-(b-.a) sin’ & 
so ergibt sich: 
- 
dG = Sr’ d(2u) - dv (# 5 (7) 
wo gesetzt ist: 
A = Y(b-c)-(b-.a) sin? ® - (8) 
= VA -x)(2u- 1) -(x-ı)(Av-2u) sin’® , 
auch, mittels Integration des elliptischen Integrals nach (24), 
antem © und konstantem #: 
= oder 
 kons 
Is! 
1 
2 
Be eede.d ij A-de 9 
(A-x) + (x - ı) sin’ ® 
2 
Ge: 
M. Pranex, Ann. Phys. 50, p- 385, 1916. 
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