1226 Gesammtsitzung v. 19. Dec. 1912. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 28. Nov. 
wickelt nach Ar und beachtet, daß für die Normalfarbe nach unsern 
früheren Festsetzungen f= ı sein soll, so erhält man: 
n 
(1—d9,9,)+ =) (1— dp,9,+ 9:9) 
Dr 
f=1- 
an 
n—1ı 
An 
s=1—de,— (1— do,9,+ d’®: 0.) 
ea, 
A: 5 2 
+) (1 —dp,9,+ Hm — dr $). 
Die Ausdrücke unserer Koeffizienten @ und c lauten also: 
_ 1—d9,9, = _ MH NG 
he a (n—1) 8) 
_ Ir , _ _ IRRE 
n—ı : (n — ı)’ 
$4. Beispiele. Für Prismen vom brechenden Winkel 63°5 und 
dem Brechungsexponenten 1.674, wie sie der Spektrograph Hl des 
Potsdamer Observatoriums enthält, lautet die Rekurrenz (7): 
AB; = AB, + 2.22 An-+ 1.65 Aß?, + 3.67 Aß;, An + 4.32 An’. 
Für ein einziges Prisma folgt daraus: 
B—B, = Ab, = 2.22 An+4.32 An’. .. 9 
Für drei hintereinandergesetzte Prismen folgt durch dreimalige Au 
wendung der Rekurrenz: 
B—ß,= A8, = 6.66 An+73 An. (10) 
Die Koeffizienten 5 lauten also: 
für  Prama: 5b = 222 D=43, 
für 3 Prismen: 5, = 6,66 : 5,= 78. (1) 
Als Objektiv werde ein System verschwindender Dicke betrachtet 
'=0). Für ein solches wird: 
I 1% 
== rn nt rn 1 
; On—ıI E ; n—1 
Nimmt man wieder n = 1.674 an, so folgt: 
a,=6, = 1.48 a,=4, = —2.21. 
= D 
Mit diesen Werten der Entwicklungskoeffizienten erhält man aus den 
Formeln I und II: 
