1228 Gesammtsitzung v. 19. Dec. 1912. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 28. Nov. 
voneinander befinden, um Ebnung des Spektrums zu erzielen. Da 
sich die Koeffizienten a und « bei nicht allzu großen Werten d nur 
wenig gegen die oben angesetzten für d= o gültigen Werte verschieben, 
so kann man schließen, daß man dazu die tangentiale Bildwölbung 
durch geeignete Kombination getrennter Linsen etwa auf die Größen- 
ordnung — — ı herabdrücken muß. 
f 
$5. Ich komme nun zur eigentlichen Aufgabe der Errechnung 
eines Linsensystems, welches unsere drei Bedingungen verschwindender 
sphärischer Aberration, verschwindender Coma und geeigneter tan- 
gentialer Bildwölbung gemäß Formel I erfüllt. Bei dieser Rechnung 
habe ich mich durchweg der Bezeichnungen und der Formeln meiner 
Untersuchungen zur geometrischen Optik, Teil IT. (Abh. der Kgl. 
Gesellsch. d. Wissensch. zu Göttingen. Math.-phys. Klasse. Neue Folge. 
Bd. IV. Nr. 3) bedient. Ich werde den Gedankengang tunlichst unab- 
hängig zu schildern suchen, muß aber im einzelnen meist auf diese 
Untersuchungen verweisen, die ich kurz mit Optik III zitieren will. 
In der dortigen Bezeichnung lauten unsere drei Forderungen 
B (sphärische Aberration) = 0, F (Coma) = 0, 
(13) 
= = 4C+2D = Ausdruck Gleichung 1. | 
z 
$ 6. Ich habe damit begonnen, ein System aus zwei dünnen 
Einzellinsen vom selben Material, die sich in beliebigem 
Abstand befinden, zu untersuchen. Der Abstand der Linsen sei &, 
ihre Krümmungsradien (positiv, wenn die konvexe Seite dem Licht 
zugewandt ist) seien r,, r/, r,, r/, der Brechungsexponent der Nor 
malfarbe sein. Die reziproken Brennweiten beider Linsen sind dann: 
Die »Durchbiegungen« sind: 
neuer). nun) 
rn, r, 2 T, 
Die Festlegung der Gesamtbrennweite des Systems auf ı gibt =” 
Beziehung: 
I = d,+%,—do,d.. (16) 
“ It man diese Beziehung fest, so bleiben vier willkürliche Größel 
nämlich die Brennweiten und Durchbiegungen der Einzellinsen- An 
