1236 Gesammtsitzung v. 19. Dee. 1912. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 28. Nov. 
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ae nt 2 D) RE | RW + 1,72 — m 2 
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——+1.46 — = — 1.00 (n = 1.666 =) 
N; r; 
ist frei von sphärischer Aberration und Coma und hateine . 
tangentiale Bildwölbung vom verlangten Betrage zen 
Die erforderliche Plattenneigung ergibt sich aus Formel II, zu 
i=15°0. Der Radius der sagittalen Bildfläche ergibt sich mittels 
des Prrzvazschen Theorems! zu — = 0.66. Aus der Differenz ni 
$ rt $ 
Pig. 1. = 0.34 folgt bei einer Brennweite von 
ı00 mm und einem Achsenabstand von 
6° eine Länge der Spektrallinien von 
0.04 mm. Es sind also auch die ein- 
gangs gestellten qualitativen Forderungen 
befriedigend erfüllt. 
Die Form des Objektivs ist in Fig. I 
Brennweite 100 mm. skizziert. 
Der rein theoretische Teil der Arbeit war hiermit beendet. 
Der bisher vernachlässigte Einfluß der Linsendieken und der Fehler 5- 
und höherer Ordnung wird viel bequemer durch trigonometrische Durch- 
rechnung als durch theoretische Formeln ermittelt. Die trigonometrische 
Durchrechnung wurde, wie erwähnt, von Hrn. Dr. v. Ron für das Rechen- 
bureau der Firma Zeiß übernommen. Ich erlaube mir hier unter Be 
nutzung von Mitteilungen der HH. Dr. v. Ronr und Dr. BorGEHOLD über 
den weiteren Verlauf der Arbeit zu berichten. 
Die Brennweite des Systems wurde in der für die Darstellung 
trigonometrischer Durchreehnungen üblichen Weise zu 100 mm an- 
genommen und alle Längen werden im folgenden in Millimeter aus“ 
gedrückt. Für den Brechungsexponenten wurde zunächst der schemd- 
tische Wert > beibehalten. Die Dieken der Linsen wurden so At 
gesetzt, daß das Öffnungsverhältnis ı: 3.5 des Systems hergestellt wer 
den kann. Die Abstände aufeinanderfolgender Flächen betrugen = 
Reihe nach (d in Glas, 5 in Luft): 
ee BD. 340, d,=1.5, b 
' Dasselbe lautet für ein System dünner Linsen: Im 
Linsen summiert. en 
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