40 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 9. Januar 1913. 
den Vakuumkohlestrahler auf diese Temperatur ein, indem wir das 
Verhältnis der prismatischen Intensitäten bei zwei Wellenlängen A = 
1.132 und 1.709) in ihm auf denselben Wert brachten, welchen der 
offene Strahler nach thermoelektrischer Einstellung auf 1673.4° zeigte. 
Die höhere Temperatur 7, wurde wieder radiometrisch’ bestimmt. Der 
Kohlestrahler kann durch Verschieben des Mittelblocks bis zum fast 
völligen Verschwinden desselben einreguliert werden, was bei dem 
offenen Strahler nicht möglich ist. 
Quarzprisms 00° . I, = 1673, T,— 22383.3° 
P 3-4 39.3 
x c aus Isochr. 
0.6563 14335 
Er 14354 
1.329 14351 
1.588 14370 
2.172 14425 
Mittel 14367 
Die Wellenlänge maximaler Emission ist bei 2238.3° schon so 
klein (1.29 u), daß wegen unvollkommener Reflexion der Silberspiegel 
eine Korrektion anzubringen ist, welche 7, um 3° erhöht, den c-Wert 
um 4 Promille erniedrigt. 
$ ıo. Wir fügen den drei aus Isochromaten zwischen 1337° und 
1673.4° gewonnenen Normalbestimmungen den aus Isochromaten zwi- 
schen 1673.4° und 2238.3° gefolgerten Mittelwert mit einfachem Ge 
wicht hinzu und erhalten als Endergebnis - 
e=4# (14385 + 14362 + 14381 + 14367) = 14374 
oder abgerundet 
c = 14370 & 40 Mikron - Grad 
aus Spektralversuchen mit Wellenlängen zwischen 0,6563 
und 2,172 » bei Temperaturen zwischen 1337° und 2238° der 
absoluten Skala. 
Daraus 
Ki 238558, 
Was die Zuverlässigkeit dieses Ergebnisses anbelangt, so beträgt 
zwar der wahrscheinliche Fehler des Mittelwertes von c aus den vier 
Bestimmungen nur 4 Einheiten der letzten Stelle; doch sind sämtliche 
Bestimmungen mit den Fehlern behaftet, welche von ungenauer Messung 
der Temperaturen T, und T, herrühren. Das führt auf die angegebene 
Unsicherheit von etwa 40 Einheiten der letzten Stelle in ce. Infolge 
unvollkommener Schwärze des benutzten Strahlers wäre der gefundene 
