186 Gesammtsitzung vom 6. Februar 1913. — Mitth. vom 16. Januar. 
Hier bezeichnen co die Leitfähigkeit, w die mittlere Geschwindigkeit, 
e die Ladung, L die freie Weglänge, N die Anzahl der Elektronen in 
ı com. Man kann jedoch jetzt nicht De —=aT setzen. Es muß 
also u eine andere Bedeutung haben als in der bisherigen Theorie; 
es muß eine Geschwindigkeit sein, die mit der Temperatur nichts 
zu tun hat, die also auch für T= o unverändert existiert. 
Da in einem festen Metall die Wirkungssphären der Atome jeden- 
falls erheblich ineinander übergreifen, wird man auch von vorüber- 
gehend wirklich freien Elektronen nicht sprechen können. Die mit 
der Geschwindigkeit u sich bewegenden Atome bleiben daher, solange 
sie im Metall sind, dauernd der Wirkung der Atome unterworfen. 
Wenn nun die Atome im Metallkristall, wie die Kristallographie an- 
nimmt, in regelmäßiger kubischer Anordnung gelagert sind, so wird, 
solange die regelmäßige Lagerung nicht gestört ist, eine freie Ver- 
schiebung der Elektronen parallel den Atomreihen durch äußere elek- 
trische Kräfte möglich sein. Im Metall müssen nun die Kräfte, welche 
dieser Verschiebung der bewegten Elektronen entgegenwirken, als ver- 
schwindend klein angenommen werden. Solange die Struktur des 
Metalls vollkommen regelmäßig ist, ist die Leitfähigkeit unendlich 
groß, wie sie tatsächlich von Kameruiınen Onnes für sehr niedrige 
Temperaturen beobachtet wurde. Bei höheren Temperaturen treten 
Schwingungen der Metallatome auf, durch die die regelmäßige An- 
ordnung gestört wird. Es werden dann Zusammenstöße der durch 
die äußeren elektrischen Kräfte beschleunigten Elektronen mit den 
aus der Gleichgewichtslage gebrachten Atomen stattfinden, und die von 
außen zugeführte Bewegungsenergie des Elektrons wird an das Atom 
übergehen und den Wärmevorrat vermehren. 
Nimmt man die Gleichung (3.) mit dieser Deutung an, so werden 
weder u noch N von der Temperatur abhängen, solange die gegen- 
seitige Lage der Elektronen nicht geändert ist. Es wird dann nur 
noch ZL von der Temperatur abhängen. 
Daß die bisherige Annahme der Elektronentheorie, die Elektronen 
im Metall verhalten sich bei den Zusammenstößen mit den Atomen 
wie Gasatome, mit den an Kathodenstrallen gemachten Erfahrungen 
nicht übereinstimmt, ist schon von Lenarp'! bemerkt. Er hat auch 
bereits die Anschauung vertreten, daß die Atome im festen Metall 
Elektronen emittieren und daß diese Emission nur von der Lage der 
Atome zueinander abhängt. 
Unsere Vorstellung ist der Lexarvschen nahe verwandt, nur daß 
dieser noch eine Abhängigkeit von u von der Temperatur annalım. 
* Lassen; Ann. d. Phys. 17, S. 243, 1905. 
