Wien: Zur Theorie der elektrischen Leitung in Metallen. 187 
Auch Kanzrrinen Onses' hat sich auf Grund seiner Beobachtungen 
ähnliche Anschauungen gebildet. Schließlich hat auch Stark’ eine 
widerstandslose Verschiebung der Elektronen in bestimmten Richtungen 
im Metall angenommen, ohne den Elektronen SPRRRIOE Geschwindig- 
keiten zu erteilen. 
Auf eine Sehwierigkeitn muß jedoch geachtet werden, welche der 
Elektronentheorie nicht entgegenstand. Es ist zunächst nicht möglich, 
auf dem eingeschlagenen Wege zu einer befriedigenden Theorie der 
Wärmeleitung zu gelangen. Dies ist die unmittelbare Folge unserer 
Grundannahme, daß die Elektronen an der Wärmebewegung nicht be- 
teiligt sind. Wenn die Wärme in festen Körpern aus den elastischen 
Schwingungen der Moleküle besteht, so ist es von vornherein fraglich, 
ob die Wärmeleitung mit den Elektronen im Metall irgend etwas zu 
tun hat. Nur ungern wird man das schöne Ergebnis der Elektronen- 
theorie, die Ableitung des Gesetzes von WıIEDEMmAnn und Franz auf- 
geben. Aber es ist zunächst kein direkter Weg sichtbar, auf dem 
es jetzt zu gewinnen wäre. | 
So scheint die Frage nach der Wärmeleitung und ihrer Beziehung 
zur Quantentheorie noch nicht so weit vorbereitet zu sein, daß eine 
Theorie aufgestellt werden könnte. Wir wollen daher die Wärmeleitung 
zunächst ganz beiseite lassen. 
Wir hatten für die elektrische Leitfähigkeit angenommen, daß 
ihre Abhängigkeit von der Temperatur nur daher rührt, daß die freie 
Weglänge von der Temperatur abhängt. 
Man wird nun, ohne auf den Mechanismus der Zusammenstöße 
näher einzugehen, annehmen müssen, daß die Zahl der Zusammen- 
stöße der Elektronen mit den Atomen von der Amplitüde der Schwin- 
gungen abhängig ist. In welcher Weise ist freilich unbekannt. Wenn 
man sich aber auf den Boden der Quantentheorie stellt und annimmt, 
daß die Atome nur Schwingungen ausführen können, bei denen die 
Energie ein ganzes Vielfaches von Av ist, so zeigt eine nähere Über- 
legung, daß es nur eine Art der Abhängigkeit der Zahl der Zusammen- 
stöße von der Amplitüde gibt, bei der diese Zahl von der Verteilung 
der Energieelemente auf die Atome unabhängig ist, nämlich wenn sie 
dem Quadrat der Amplitüde proportional ist. 
Wenn die Zahl der Zusammenstöße proportional dem Quadrat 
der Amplitüde ist, so ist die Verteilung der Energie nach Quanten 
auf die einzelnen Atome offenbar gleichgültig, denn wenn ein Atom 
nv Se hat, so wird es zu nmal so vielen Zusammenstößen Veran- 
8 no Onses, Comm. from the phys. lab. of Leiden Nr. 119, S.22, ıgıT. 
” J. Srark, Radioaktivität und Elektronik Bd.9, S.188, 1912. 
