Wıex: Zur Theorie der elektrischen Leitung in Metallen. 189 
ist, so rechnen, daß immer nur einzelne /v vorkommen. Ist aber die 
Temperatur höher, so muß man das Vorkommen mehrerer Quanten 
bei einem Atom berücksichtigen und dann ist die Zahl der Zusammen- 
stöße nicht mehr proportional P, sondern proportional mit 
N tet Ve) 32:4). 
Diese Theorie würde sich zwar durchführen lassen, aber nicht die 
einfachen Gesetzmäßigkeiten bei höheren Temperaturen ergeben. 
Wir werden deshalb für die Annahme, daß die Zahl der Zu- 
sammenstöße proportional der Amplitüde ist, annehmen, daß ; so 
klein ist, daß wir nur einzelne Av zu berücksichtigen brauchen. 
Wir setzen nun die Gleichung einer elastischen Eigenschwin- 
gung an 
md?’ x a 
———=—ıdtı, =23,0082mwi, mw= Ym 
de 
U — ar. 
dr a 
Wir können nun die Differentialgleiehung mit er multiplizieren und 
integrieren und erhalten dann 
m{/da\ a’ ei 5 
=( ) a 
2 
2 \d 
: div eu. ln 
Für =.a ist —=o, also =E , .=7- 
dt 2 a 
Nach unserer Annahme soll E gleich /v sein. 
Es ist also 
3E == ad 
ce. 38 
dt ER 4m’v’m 2m’vm 
I’ ı 
LT, u ee 
T am Vr 
Nun definieren wir wie in der Gastheorie die freie Weglänge, die 
zu der Schwingungszahl zwischen v und v-+dv gehört, so, daß von 
N Elektronen, die frei in der Riehtung x fliegen, nach Zurücklegung 
der Strecke x die Zahl 
Ne % 
keinen Zusammenstoß erfahren hat. Nach unserer Annahme ist die 
Zahl der Zusammenstöße proportional der Amplitüde «,, der Zahl der 
Quanten in der Volumeinheit P, ferner der Zahl der im Schwingungs- 
intervall v und v+dr liegenden freien Schwingungen, also 
