190 Gesammtsitzung vom 6. Februar 1913. — Mitth. vom 16. Januar. 
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Py’d 
x,Py’dv oder proportional u 
da nach Desyr' die Anzahl der Eigenschwingungen zwischen v und 
v-+-dv proportional v’dv ist. Nun ist die freie Weglänge der Anzahl 
der Zusammenstöße umgekehrt proportional, so daß wir haben 
3 
v?dv 
I 
Yale; Konst. 
‘ ekT — 1 
Es sind die Zusammenstöße für die verschiedenen Schwingungen von- 
einander unabhängig. Die Wahrscheinlichkeit, daß N Elektronen auf 
der Strecke x nicht zusammenstoßen, ist demnach 
x 1 ı L ı 
_- il 44 — rn 
Ne ae Ne (z; Lay Ladv 
und 
I I I I i I 
Ra 
Nach der Gleichung (3.), in der nur Z von der Temperatur abhängig 
angenommen wurde, setzen wir den galvanischen Widerstand propor- 
I 
tional T: 
Wir haben dann 
3 
(4.) ee 
hv 
ek — I 
fa 
wenn wir mit DrsyeE v,— va setzen, wo F eine von den elastischen 
Eigenschaften des Körpers abhängige Funktion ist. 
hv 
Od —— 
er wenn wir m setzen 
kT\: m 
v-( Kl -) ec. [.r°#_ 
h e—ı 
Für kleine Werte von ?, also große von T, ist 
Ä 2 cKE 3A, 7 
W, = — — * aa u DEE ne RN ; 
er, chi 10 a FZS FT ' 
ı P. Desyz, Ann. d. Phys. 39, S. 795, 1912. 
