194 Gesammtsitzung vom 6. Februar 1913. — Mitth. vom 16. Januar. 
Solange = klein ist, haben wir einen merklich linearen Verlauf 
des Widerstandes als Funktion der Temperatur. Es ist 
I hun 1: A,\. I Av.\* 
WE TE SER Soli). Ju 
wi; 273 iM, I | Av ) 
a ee ara: 
4 273k 36\273% 
Beschränken wir uns auf das lineare Glied, so ist 
We r( Bo Mn .. Mm. 
(6): m 273. 4.hla73 4 273KT. 
er $ (0.00366 + 2 
ı Av 
nn --— BT—C. 
Ä ck) 4 273K 5 
Man sieht, daß der Temperaturkoeffizient tatsächlich größer als 
0.00366 ist. Allerdings ergibt er sich ‚hieraus für viele Metalle noch 
größer als 0.004, wie er bei einzelnen Metallen auch schon gefunden ist. 
Av, 
DegyE hat v, und damit — aus den elastischen Konstanten der 
k 
Materialien berechnet. Ist s die Dichte, x die Kompressibilität und 
o der Poıssonsche Koeffizient des Verhältnisses von Querkontraktion 
zur Längsdehnung, so findet er 
Pu E ar, = )] 
3 3(1— 20) 3(1—e) 
3 SV: 
Ym = WU IF’ 
N = Anzahl der Atome in der Volumeinheit. 
DeegyE gibt hiernach folgende Werte für hm. 
k 
Tabelle I. 
Metall ‚hm ß & 
Al 399 0.00500 0.00400 
Cu 329 | .0.00476 0.0040 
Ag 212 | 0.004837 | 0.0040 
Au 166 0.00422 0.0040 
Ni 435 | 0.00512 | 0.0060 
Fe 467 | 0.00523 0.0060 
Cd 168 0.00422 0.0040 
Pb „2.24 000388 0.0040 
Bi 111 | 0.00403 0.0042 
Pd 204 | 0.00433 0.0038 
Pt 226 | .0.00442 0.0040 j 
