198 Gesammtsitzung vom 6. Februar 1913. — Mitth. vom 16. Januar. 
Hiernach ist bei niedrigen Temperaturen 
Av 
U=—., 
2 . 
Für die hier in Betracht kommenden elastischen Schwingungen 
ist für Silber schon bei T= 53° für die schnellsten Schwingungen 
> 
"m 
ekT = 54.6 s 
also das erste Glied von U nur noch ungefähr 4 Prozent des zweiten. 
Man hätte also schon bei verhältnismäßig hohen Temperaturen elastische 
Schwingungen im Metall, die 
mit der Wärmebewegung nichts 
Fe mehr zu tun haben und bis 
= 4 RP ,Ae| zum absoluten Nullpunkt mit 
ze Be gleicher Intensität bestehen 
A 3 bleiben. Es ist klar, daß die 
Au 
vorgetragene Theorie der elek- 
& Pen DL Ipı trischen Leitung in Metallen mit 
dieser Annahme unverträglich 
> ist. Es wird aber eine solche 
10 L Theorie überhaupt mit der Tat- 
RER sache der starken Abhängig- 
© berechnet (E.Onnes) | keit der metallischen Leitung 
a beobachtet (K.Onnes) 
5 von der Temperatur nicht in 
5 . Einklang zu bringen sein, wenn 
4 die Wärme aus den elastischen 
Schwingungen der Metallatome 
0903 0,010 0,015 bestehen soll; denn wenn die 
Me mittlere Energie dieser Schwin- 
.. gungen bei niedrigen Tem- 
peraturen von der Temperatur nahe unabhängig ist, so ist nicht 
einzusehen, wie noch eine Wirkung der Temperaturänderung ein- 
treten soll. 
Trotzdem scheint aber die neue Praucxsche Theorie mit unserer 
Theorie verträglich, wenn man annimmt, daß die Zusatzenergie, die 
zum Werte der Energie U für T=o hinzukommt, nicht in den 
elastischen Schwingungen des Atoms besteht. Um überhaupt zur 
Theorie der elektrischen Leitung zu gelangen, mußten wir ja auch 
eine von der Temperatur unabhängige Energie annehmen, nämlich 
m > ” ” . 4 
die Energie — u’ der Elektronen. Diese Energie haben wir von der 
2 
