[3 
352 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 3. April 1913. 
für werden, einem schon von verschiedenen Seiten geäußerten Ge- 
danken zufolge‘, die freien Elektronen genommen. Es wird nämlich 
vorausgesetzt, daß die Schwingungen in den Oszillatoren von Elek- 
tronen ausgeführt werden, und daß bei der Emission eines Oszillators 
neben einem gewissen Betrag von elektromagnetischer Strahlung stets 
auch ein freies Elektron mit gewisser Geschwindigkeit fortgeschleudert 
wird. Zurück bleibt ein positiv geladener Restoszillator, der sich 
vollständig indifferent verhalten soll, bis er zufällig von einem der frei 
herumfliegenden Elektronen getroffen wird. Dieses gibt bei dem Zu- 
sammenstoß zunächst seine ganze kinetische Energie als elektroma- 
gnetische Strahlung nach außen ab, kommt dadurch zunächst vollständig 
zur Ruhe und beginnt sodann im Oszillator periodische Schwingungen, 
deren Energie allmählich durch Absorption auffallender Strahlung so 
lange wächst, bis abermals Emission stattfindet. Im ganzen beruht 
also das thermodynamische Gleichgewicht auf dem stationären Energie- 
austausch zwischen Oszillatoren, freien Elektronen und elektroma- 
gnetischer Strahlung. 
Die Bedeutung der hier entwickelten Theorie soll nicht darin 
liegen, daß die eingeführten Hypothesen von vornherein besonders 
plausibel erscheinen — sie werden im Gegenteil zum Teil einen ziem- 
lich willkürlichen Eindruck machen —, sondern vielmehr darin, daß 
sich aus ihnen der thermodynamische Gleichgewichtszustand in allen 
Einzelheiten vollkommen streng ableiten läßt und daß er für die Os- 
zillatoren und die elektromagnetische Strahlung die Formeln der Quan- 
tenhypothese, für die freien Elektronen das Maxweızsche Geschwindig- 
keitsverteilungsgesetz, für das Gleichgewicht zwischen Oszillatoren und 
freien Elektronen das bekannte thermodynamische Massenwirkungs- 
gesetz liefert. Man kann also mit dem hier beschriebenen Modell in 
bestimmter Weise weiterarbeiten und insbesondere genau prüfen, nach 
welcher Seite es zu modifizieren ist, um den in der Natur vorliegenden 
Verhältnissen noch näherzukommen. 
8.2. Formulierung der physikalischen Voraussetzungen. 
In einem nach außen durch starre, absolut reflektierende Wände 
abgeschlossenen Vakuum befinden sich in unregelmäßiger Anordnung; 
doch in gehöriger Entfernung voneinander, eine große Zahl N von 
linearen Öszillatoren der verschiedensten Eigenschwingungszahlen v ver- 
" Vgl. z.B. W. Wıes, Ann. d. Phys. 23, S.433, 1907. — Pa. Lenamo, Site 
Ber. d. Heidelberger Akad. d. Wiss. Januar 1913. — O. W. Rıcnaroson, Phil. Mag 
Oktober 1912, S. 570, $. 575.- ne 
