354 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 3.’ April 1913. 
wird, und die durch die elektrische Anziehung gewonnene Energie 
soll in irgendeiner latenten Form bis zur nächsten Emission aufge- 
speichert bleiben. Alsdann wird das Elektron durch die auffallende 
Strahlung, insofern dieselbe eine der Schwingungszahl v entsprechende 
spektrale Intensität enthält, zu allmählich anwachsenden Schwingungen 
angeregt. Hierfür sollen die in meiner Theorie der Wärmestrahlung 
eingeführten Gesetzmäßigkeiten gelten. Dann ist die im Zeitelement dt 
von dem Oszillator absorbierte Energie': 
a - 
wobei “\, die spektrale Intensität der erregenden SE L eine 
Öszillatorkonstante vorstellt, die mit der Masse x und der elektro- 
statisch gemessenen Ladung -e des Elektrons durch die Beziehung 
u 
zusammenhängt, wie sich aus der Kombination der Gleichungen (205) 
und (233) a.a.O. ergibt. Daher wird die absorbierte Energie: 
2 ,dt 
gs (3) 
Emission soll nur in einem Zeitpunkt stattfinden können, wo die Schwin- 
gungsenergie ein ganzes Vielfaches n von Av erreicht, und zwar soll 
das Verhältnis der Wahrscheinlichkeit C—= 1-» dafür, daß in einem 
solchen Zeitpunkt keine Emission eintritt, zu der Wahrscheinlichkeit 
„= 1-{ dafür, daß Emission eintritt, proportional” sein der gleich- 
zeitigen erregenden Strahlungsintensität 9,: 
nl 
ee Wi 
wobei die IODOENION IE EN 
3c° 
PT zo (5) 
Wenn nun Emission stattfindet, so soll zugleich mit dem Elektron 
stets auch die gesamte Schwingungsenergie nhv emittiert werden, und 
zwar zum Teil als Wärmestrahlung, zum andern Teil als kinetische 
Energie des fortgeschleuderten Elektrons. 
Für denjenigen Energiebetrag, welcher bei der Elektronenemission 
als Wärmestrahlung, und zwar von der Schwingungszahl v, verausgabt 
wird, führen wir ein besonderes Elementargesetz ein. Zunächst soll 
derselbe stets kleiner sein als hv. Setzen wir also die emittierte Wärme- 
' M. Prasck, Vorlesungen 1913, Gleichung (249): 
? A.a.O. Gleichung (265). 
® A.a. 0. Gleichung (268). 
