Praxex: Gleichgewicht zw. Oscillatoren, freien Elektronen u. strahl. Wärme. 361 
durch die spektrale Strahlungsintensität und daraus die kinetische 
Energie der Elektronen ableiten. Wir ziehen hier das letztere Ver- 
fahren vor, weil es direkter an die Erfahrung anknüpft. Danach ist 
die spektrale Intensität der erregenden Schwingung’: 
327”hv’ 1 
= 30° [7 : (27) 
| 
und nach (4) und (5): 
“ 
ee —T | KT, (28) 
folglich durch Substitution in (26): 
RE 4N" ni ; 2 - Er. 2 
u lo) ® > 
Dies ergibt als mittlere kinetische Energie eines freien Elektrons: 
Ian 
su; KT, (30) 
genau wie bei Gasmolekülen, in Übereinstimmung mit der Druneschen 
Theorie der freien Elektronen. Wieweit allerdings diese Beziehung 
auch auf Metalle anwendbar ist, wie Drupe annahm, mag hier noch 
ununtersucht bleiben. 
Die Substitution des gefundenen Wertes (29) von N, in (16) oder 
in (20) ergibt das Gleichgewicht zwischen den schwingenden Oszilla- 
toren, den positiv geladenen Restoszillatoren und den freien Elektronen: 
Iv 
EHER URAN 1-e #7 (31) 
NV 2 # 9m fr 
oder mit Substitution des Wertes von r aus (11) und Benutzung 
von (27): 
hv 
est =K. (32) 
N! N” Anv2e? V 2rkT 
NV 7 gef : 
Diese Beziehung besitzt ganz die Form des für die Dissoziation von 
beliebig vielen verschiedenen Arten binärer Moleküle mit gemein- 
samem Ion gültigen thermodynamischen Massenwirkungsgesetzes, wenn 
N,d» die Zahl der unzersetzten Moleküle irgendeiner Gattung, N,dv 
die Zahl der positiven Ionen der nämlichen Gattung, N” die Zahl der 
allen Gattungen gemeinsamen negativen Ionen bedeutet. K ist die 
»Dissoziationskonstante«, die nicht von dem Zersetzungsgrad, sondern 
nur von der Natur der betreffenden Molekülgattung und von der Tem- 
an SEEN 
' A.a. 0. Gleichung (273). 
