J. Stark, R. Künzer u. G.Wenpr: Aluminium-Linien in Canalstrahlen. 437 
kussion auszuscheiden. Wie die Fig. 4 erkennen läßt, ist an die 
ruhende Linie in einem schmalen Geschwindigkeitsintervall eine be- 
trächtliche bewegte Intensität angeklebt. Wie der eine von uns (STArk) 
auf Grund eines ausgedehnten Beobachtungsmaterials zeigen wirtl, 
wird diese bewegte Intensität nicht von einem bewegten Kanalstrahlen- 
ion an diesem selbst durch Stoß erzeugt (gewöhnliche bewegte In- 
tensität, bewegte Intensität erster Art, »selbstbewegte« Intensität), 
sondern sie kommt an einem Atom zur Emission, welches von einem 
Kanalstrahlenteilehen durch Stoß eine gewisse Bewegungsgröße über- 
Fig. 3. 
297b 
De 
| 
4 R | 
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|Geschtwoindigkeits- Intervall 
09 
21 92 03 9% 25 
Abstandinmm 
*4480.0 (dreiwertig) Kathodenfall 10000— 15000 Volt (1.5 St.) 
Dispers. 1:14.5 mm: Ä Al-Strahlen in AlCl; u.H, 
tragen erhält und gleichzeitig zur Lichtemission angeregt wird (be- 
wegte Intensität zweiter Art!, »fremdbewegte« Intensität). 
Fig. 3 läßt für die dreiwertige Linie deutlich das zwei- und drei- 
wertige Geschwindigkeitsintervall erkennen, die bewegte Intensität im 
einwertigen Intervall ist dagegen nur gering. Die Linie 24480.0 A läßt 
Sich gemäß dem Vorstehenden als dreiwertige Linie auffassen. Hierfür 
spricht auch der Umstand, daß die bewegte Intensität im dreiwertigen 
Intervall fast ebenso groß wie diejenige im zweiwertigen Intervall ist, ein 
Verhältnis, das bei der zweiwertigen Linie A4663.5 Ä für einen kleineren 
Kathodenfall nicht besteht. Bei einem Kathodenfall von 10000— 15000 
olt entstehen darum positiv dreiwertige Al-Kanalstrahlen einerseits in 
ee SE TERNE 
ä J. Stark, Physik. Ztschr. 14, ro8, 1913. 
Sitzungsberichte 1913. 40 
