Schwärzung 
440 Sitzung der phys.-math. Classe v. 8. Mai 1913. — Mitth. v. 17. April. 
wertige übergegangen und vermögen als solche das einwertige Ge- 
schwindigkeitsintervall der zweiwertigen Linie A4663.5 Ä mit Intensität 
zu füllen. Endlich sind gemäß Fig. 3 zahlreiche dreiwertige Al-Ionen 
vor der Kathode beschleunigt worden; wir dürfen darum im Verhält- 
nis zur Fig. 2 eine gesteigerte Intensität im dreiwertigen Intervall der 
zweiwertigen Linie erwarten. In Wirklichkeit sind gemäß Fig. 5 die 
drei Intervalle der zweiwertigen Linie A4663.5 Ä mit Intensität ge- 
füllt, und zwar das erste und dritte so viel stärker als in Fig. 2, daß 
die Wendepunkte aus der Schwärzungskurve verschwunden sind. 
Ist die vorstehende Deutung der Figur 5 richtig, so dürfen wir für 
einen noch größeren Kathodenfall folgende Verhältnisse erwarten. Es 
werden dreiwertige Al-Kanalstrahlionen in noch größerer Zahl im Ver- 
hältnis zu den ein- und zweiwertigen vor der Kathode gebildet und 
beschleunigt werden; infolge einer einmaligen Elektronisierung hinter der 
Kathode werden darum zahlreiche zweiwertige Al-Ionen im dreiwertigen 
Geschwindigkeitsintervall auftreten, so daß eine zweiwertige Linie im 
dreiwertigen Intervall eine größere Intensität als im zweiwertigen ge- 
Fig. 6. 
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Gesdhroindigkeitst Intervall 
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Abstand in mm, 
%4663.5 Ä (zweiwertig) Kathodenfall 2000030000 Volt (4 St.) 
Dispers. 1:18.5 mm: A Al-Strahlen in HgCl, (4 St.) 
winnen mag. Dies ist nach Fig. 6 der Fall; sie ist für einen Kathoden- 
fall von 20000 — 30000 Volt in einer HgCl,-Atmosphäre erhalten worden. 
Die Intensität im einwertigen Intervall ist unter diesen Bedingungen 
sehr gering; diejenige im dreiwertigen überwiegt beträchtlich die In- 
tensität im zweiwertigen Intervall. Dieselbe Platte [265]. von welcher 
o 
Fig. 6 abgenommen ist, zeigt für die einwertige Linie A 3961.7 A selbst 
