Rusens: Messungen im langwelligen Speetrum. 521 
Strahlung durch Reflexion und ‘Absorption fast auf ein Drittel, 'aber 
die Vermeidung der Wasserdampfabsorption hebt diesen Verlust zum 
Teil wieder auf. 
Die Betrachtung der en läßt folaetıde Tatsachen erkennen. 
. Die Interferenzkurven erscheinen um so ungedämpfter, d.h. 
die zwischen den Maximis und Minimis nimmt um so 
langsamer mit wachsender Dicke der Luftschicht ab, je mehr Wasser- 
dampf sich im Strahlengange befindet. Ist der Kasten X mit trockener 
Luft gefüllt, so sind die Maxima und Minima in der zweiten Hälfte 
der Interferenzkurve nur noch sehr schwach ausgeprägt und die Schwe- 
bung ist kaum noch zu bemerken. 
2. Ob ein schwarzer Körper oder ein Auerbrenner als Lichtquelle 
dient, ist für den Ausfall der Interferenzkurven von geringer Bedeutung 
Jedoch ergibt sich unter sonst gleichen Bedingungen die »Dämpfung« 
der Kurve bei Verwendung des Auerbrenners etwas geringer, wie aus 
einem Vergleich der Kurven 1 und 5 bzw. 4 und 6 hervorgeht. Dieser 
Befund steht wohl mit der Wasserdampfentwickelung der Bunsen- 
flamme des Auerbrenners im Zusammenhang. 
Es ist, wie man sieht, nicht gelungen, durch Trocknen der Luft 
die Schwebung der Interferenzkurve vollkommen zu beseitigen, denn 
auch in Kurve 6 ist noch eine Andeutung dieser Schwebung dadurch 
zu erkennen, daß die Maxima A, i, k und / fast gleich hoch erscheinen. 
Indessen war ein vollkommenes Verschwinden der Schwebung auch 
nicht zu erwarten, da auch im Falle der Kurve 6 sich noch immer 
I8 cm wasserdampfhaltiger Zimmerluft im Strahlengange befanden. 
Auch wird man nicht annehmen dürfen, daß bei vollkommener Ver- 
meidung der Wasserdampfabsorption die Interferenzkurve genau die 
Form einer gedämpften Sinuswelle annismiit. 
Jedenfalls wird man aus dem v t terial den 
Schluß ziehen müssen, daß die beobachtete Zweiteilung der Reststrahlen 
von Steinsalz auf der Wirkung der Wasserdampfabsorption beruht. 
Nach den früher verwendeten, oben kurz angedeuteten Näherungs- 
verfahren! wurden die zu den Interferenzkurven 3, 4 und 6 gehörigen 
Energieverteilungskurven berechnet. Sie sind in Fig. 4 dargestellt 
und mit dem Kennzeichen 3a, 4a und 6a versehen. Die gleichen 
Nummern entsprechen einander. Man sieht deutlich die Wirkung 
eines bei 5ou gelegenen Absorptionsstreifens, welcher in Kurve 3a 
ungemein stark, in 4a viel schwächer und in 6a noch eben merklich 
hervortritt. _ Bemerkenswert ist ferner die Tatsache, daß die beiden 
Energiemaxima in allen Kurven an der gleichen Stelle liegen. Die 
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' Vgl. hierzu auch H. Rusenxs, Verh. d. Dt. Phys. Ges. ı 3. Jahrg. S. 203.191: 
