524 Gesammtsitzung v. 5. Juni 1913. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 13. Febr. 
Die Versuche mit Reststrahlen von Sylvin wurden in der gleichen 
Weise angestellt wie die im vorstehenden beschriebenen Messungen, 
welche sich auf die Reststrahlen von Steinsalz beziehen. Die ent- 
sprechenden Interferenzkurven 7, 8 und 9 sind in Fig. 5 dargestellt. 
Kurve 7 ist unserer früheren Arbeit entnommen. Ein Auerbrenner 
(Nr. I) diente als Liehtquelle und der Luftweg der Strahlung betrug 
angenähert 2 m. Kurve 8 dagegen ist bei Anwendung der gleichen 
Strahlungsquelle mit der neuen Anordnung beobachtet, während sich 
im Kasten X trockene Luft befand. Kurve 9 endlich ist unter sonst 
gleichen Bedingungen wie Kurve 8, aber mit dem schwarzen Körper 
als Strahlungsquelle aufgenommen. Während der Unterschied der 
Dämpfung in den Kurven 7 und 8 sehr stark in die Augen fällt, 
zeigen 8 und 9 nur geringe Verschiedenheit, und zwar in dem Sinne, 
daß die Dämpfung bei Anwendung des schwarzen Körpers wiederum 
etwas größer erscheint als bei Benutzung des Auerbrenners. Eine 
vollkommene Beseitigung der Schwebung bzw. der Zweiteilung der 
Reststrahlen durch Verminderung der im Strahlengange befindlichen 
Wasserdampfmenge ist hier noch weniger möglich gewesen wie bei 
den Versuchen mit Reststrahlen von Steinsalz. Dies war vorauszu- 
sehen, weil die Reststrahlen von Sylvin durch den Wasserdampf in 
noch höherem Maße absorbiert werden als diejenigen von Steinsalz. 
Die im Strahlengange befindliche wasserdampfhaltige Luftstrecke von 
18 cm Länge wird sich also hier noch stärker bemerkbar machen 
müssen. Da bei unseren früheren Versuchen mit Reststrahlen von 
Sylvin, welchen die Versuchsreihe 7 entnommen ist, das Thermoelement 
des Mikroradiometers mit Ruß geschwärzt war, während das hier ver- 
wendete mit Natronwasserglas geschwärzt ist, so wurde, um festzu- 
stellen, ob das Schwärzungsmittel einen in Betracht kommenden Ein- 
fluß auf die beobachtete Energieverteilung der Reststrahlen ausübt, 
die Versuchsreihe 7 unter möglichst gleichen Bedingungen mit dem 
neuen Mikroradiometer wiederholt. Die Ausschläge ergaben sich in- 
folge der viel wirksameren Schwärzung des neuen Instruments etwa 
dreimal so groß wie früher. Aber die neu aufgenommene Interferenz- 
kurve war von der früher erhaltenen in Beziehung auf ihre Form und: > 
insbesondere bezüglich der Größe der Dämpfung nur so wenig ver- 
schieden, daß auf eine Abbildung der neuen Kurve verzichtet werden 
konnte’. Über die Ergebnisse der Wellenlängenmessung gibt die folgende 
Tabelle Aufschluß: 
' Auch die Zuschaltung einer 3 mm dicken senkrecht zur Achse geschnittenen 
Quarzplatte in den Strahlengang änderte an der Form der beobachteten Interferenz- 
urve 7 nur wenig. Die mittlere Wellenlänge %, ergab sich unter diesen Bedingungen 
zu 64.31. a Se ee Ei 
