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Rugens: Messungen im langwelligen Spectrum. 333 
merkwürdigen Verlauf. Im ersten Teil sind die Kurven stark gedämpft. 
Die Maxima nehmen in der Reihenfolge a, db, ce rasch an Höhe ab; 
d, e, f sind dann wiederum größer; es folgt eine sehr niedrige Er- 
hebung 9, darauf ein hohes Maximum A und dann wiederum ein 
niedrigeres {. Erhöhung des Wasserdampfgehalts läßt insbesondere die 
Maxima f, y, A, i stärker hervortreten, während e keine Erhöhung er- 
fährt. Bei vermindertem Dampfgehalt wird die Kurve in ihrem zweiten 
Teil außerordentlich flach, und die Maxima g, A und i sind kaum noch 
zu erkennen (Kurve 15). Noch weitere Verkürzung des feuchten Luft- 
wegs und Verwendung des schwarzen Körpers ergeben eine Inter- 
ferenzkurve, in welcher die genannten charakteristischen Eigentüm- 
lichkeiten kaum noch zu erkennen sind und welche sich bis zu einem 
gewissen Grade der Form einer gedämpften Sinuswelle nähert (Kurve 16). 
Es kann hiernach keinem Zweifel unterliegen, daß jene Eigentümlich- 
keiten der Kurven 13 und 14 durch die Absorption des Wasserdampfs 
hervorgerufen werden. Die Einschaltung einer 3 mm dicken Quarz- 
platte in den Strahlengang hatte auf die Form der Interferenzkurve, 
insbesondere auf die Gruppe /, 9, A, i, nur geringen Einfluß. 
Bei Benutzung unseres einfachen Näherungsverfahrens ist es nicht 
möglich, eine zu den Kurven 13 und 14 passende Energieverteilung 
aufzufinden, wenn man, wie bei den Reststrahlen von Steinsalz. Sylvin 
und Bromkalium, nur zwei Maxima der Energiekurve annimmt, oder, 
was dasselbe bedeutet, wenn man die Energiekurve durch Super- 
position zweier Resonanzkurven darstellen will. Dagegen läßt sich 
durch Superposition dreier Resonanzkurven eine Energiekurve kon- 
struieren, welche den beobachteten Eigentümlichkeiten der Interferenz- 
bilder in den wesentlichsten Punkten Rechnung trägt. Die Wellen- 
längen dieser drei Maxima sind 74 u, 92 u und ıı4 a. Die bei 74 u 
und 92 u gelegenen Erhebungen werden vermutlich durch denselben 
Absorptionsstreifen des Wasserdampfs getrennt, welcher die Zwei- 
teilung der Reststrahlen von Bromkalium bewirkt. Die Einsenkung 
zwischen dem zweiten und dritten Maximum läßt das Vorhandensein 
eines weiteren Gebietes erhöhter Wasserdampfabsorption vermuten, 
dessen Mitte etwa bei A=103 u gelegen ist. Zugunsten dieser letzten 
Annahme spricht die Tatsache, daß die langwelligen Reststrahlen des 
Kalkspat zwei Maxima besitzen, von welchen das kurzwellige bei 
93.04, das langwellige bei ı 16.1 u gelegen ist‘. Diese beiden Streifen 
sind also auch durch eine Einsenkung voneinander getrennt, welche 
angenähert an derselben Stelle des Spektrums liegt wie die hier an- 
genommenen ee eg des Wasserdampfs. 
' H. Rusens, Verh. d. Dt. Phys. Ges. 13, S. 102, IgIT. 
