538 Gesammtsitzung v. 5. Juni 1913. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 13. Febr. 
unter denselben Versuchsbedingungen aufgenommen wie diejenigen, 
welche sich auf Reststrahlen von Chlorsilber und Kalomel beziehen. 
Die Interferenzkurven 21 und 22 zeigen auf den ersten Anblick 
keine besonderen Eigentümlichkeiten. Indessen ergibt die Berechnung 
der mittleren Wellenlänge unter gleichwertiger Benutzung sämtlicher 
Maxima und Minima wiederum einen wesentlich anderen, und zwar 
in diesem Falle größeren Wert als die alleinige Verwendung von a, b 
und a’. Legt man nur diese drei Punkte der Wellenlängenmessung 
zugrunde, so folgt aus Reihe 21 A,= 113.1, aus Reihe 22 ?,—= 112.04 
und aus zwei weiteren, hier im einzelnen nieht wiedergegebenen Reihen 
111.94 und 114.04, im Mittel also A,= ı12.7u. Dagegen liefert die 
gleichmäßige Verwertung aller Maxima und Minima der Kurve 21 
den Wert A,= 115.94 und der Kurve 22 A, =.116.5u. Dieser Befund 
Fig. 12. 
Reststrahlen von Bromsilber. 
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läßt wiederum entweder einen unsyınmetrischen Verlauf der Energie- 
kurve oder das Vorhandensein zweier Maxima erwarten, von welchen 
das langwelligere das stärkere ist. Die Interferenzkurven sind jedoch 
nicht genau genug, um sichere Rückschlüsse auf die Form der Energie- 
kurve zu gestatten. 
Überhaupt wird man bei der Deutung dieser Interferenzkurven, 
besonders derjenigen von Kalomel und Bromsilber, im Auge behalten 
müssen, daß daraus unter Benutzung des hier verwendeten Nähe- 
rungsverfahrens nur die Wellenlänge des stärkeren Streifens mit Ge- 
nauigkeit hergeleitet werden kann, während diejenigen des schwächeren 
Begleiters wegen der oft sehr unsicheren Festlegung der korrespon- 
dierenden Punkte häufig mit größeren Fehlern behaftet ist. 
