544 Gesammtsitzung v. 5. Juni 1913. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 13. Febr. 
Unter der Durchlässigkeit D, D’ bzw. D” ist stets die hindurch- 
gehende Strahlungsintensität, ausgedrückt in Prozenten der auffallen- 
den zu verstehen, ohne Rücksicht darauf, ob die Schwächung der Strah- 
lung durch Reflexion oder Absorption erfolgt. D bezieht sich auf natür- 
liches Licht und senkrecht zur Achse geschnittene Platten; in diesem 
Falle schwingt also der elektrische Vektor senkrecht zur Achse. D’ be- 
deutet die Durchlässigkeit einer parallel zur Achse geschnittenen Platte 
für natürliches Licht und D” die Durchlässigkeit einer ebensolchen 
Platte für linear polarisierte Strahlung, deren elektrischer Vektor der 
optischen Achse parallel gerichtet ist. Zur Ermittlung der entsprechen- 
den Absorptionskonstanten g, g’ und g” war es zunächst erforderlich, 
die beobachteten Durchlässigkeiten D, D’und D” wegen des Reflexions- 
verlustes zu korrigieren. Dieses geschah durch Rechnung unter Zu- 
grundelegung der Brechungsexponenten, welche die früher aufgestellte 
Dispersionsformel in dem hier betrachteten Spektralgebiet für den 
ordentlichen Strahl liefert’. In der folgenden kleinen Tabelle VI sind 
für einige Wellenlängen die Brechungsexponenten angegeben, welche 
unter Benutzung der früher berechneten Konstanten aus dieser Disper- 
sionsgleichung sich ergeben. Außerdem ist das Reflexionsvermögen für 
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eine Oberfläche bei senkrechter Inzidenz, R= 100- (@ 7 -] hinzugefügt. 
Tabelle VI. 
Wellenlänge Brechungs- | Reflexionsver- 
N exponent | mögen für eine 
n Oberfläche X 
53 u 2.21 14.2 0/0 
64 2.19 13.9 
80 2.17 13.6 
100 2.16 13.5 
00 2.14 13.2 
Mit Hilfe dieser Zahlen und der in Tabelle V enthaltenen un- 
korrigierten Durchlässigkeiten D, D’ und D” lassen sich die für den 
Reflexionsverlust korrigierten Werte A, A’ und A” in bekannter Weise 
berechnen”. Die Absorptionskonstanten q, g’ und q' sind dann durch 
die Gleichungen definiert 
. ı H. Rugens und E. F. Nicnors, a.a.0. 434. Die Formel ist in dem lang- 
welligen Spektrum geprüft worden (H. Rusens und E. Ascnxınass, Wied. Ann. 67, 
S. 459, 1899). Bei 56% betrug die Differenz zwischen dem berechneten und beob- 
achteten Berechnungsexponenten weniger als ı Prozent. en | 
” Hierbei ist freilich die Verschiedenheit der Brechungsexponenten für dn 
ordentlichen und außerordentlichen Strahl im Quarz nicht berücksichtigt. Der n 
