Rusens: Messungen im langwelligen Spectrum. 545 
A 4 au 
100 2 ud 1 100 
worin d die in Millimetern gemessene Dicke der Schicht bedeutet. 
Die Reststrahlen sind stets durch die wiederholte Reflexion an 
den zur Aussonderung der langwelligen Strahlung dienenden Spiegeln 
unter schiefen Inzidenzwinkeln teilweise elliptisch polarisiert, und zwar 
bei der hier verwendeten Anordnung derart, daß der elektrische 
Vektor vorwiegend in der Vertikalebene schwingt. Für eine parallel 
zur Achse geschnittene dichroitische Quarzplatte ergeben sich aus 
diesem Grunde merklich verschiedene Durchlässigkeiten, je nachdem 
man die Quarzplatte mit horizontaler oder vertikaler optischer Achse 
in den Strahlengang einführt. Um die für unpolarisierte Strahlung 
geltenden Durchlässigkeitswerte D’ zu erhalten, wurde die Durchlässig- 
keit stets bei horizontaler und vertikaler Stellung der Achse gemessen 
und aus beiden Resultaten das arithmetische Mittel gebildet. Die in 
der letzten Doppelspalte (e) der Tabelle V angegebenen Zahlenwerte 
für die Durchlässigkeit D” und Absorptionskonstante q” einer parallel 
zur Achse geschnittenen Quarzplatte für senkrecht zur Achse polarisierte 
Strahlung sind nicht direkt beobachtet, sondern in bekannter Weise 
aus den Zahlenwerten der Doppelspalten € und d berechnet. 
In den Kurven a bis e der Figur 14 ist die Durchlässigkeit der 
untersuchten Quarzplatten als Funktion der Wellenlänge dargestellt, 
und zwar trägt jede Kurve die gleichen Buchstaben wie die ent- 
sprechende Spalte der Tabelle V, welcher die zur Zeichnung der Kurve 
verwendeten Durchlässigkeitswerte entnommen sind. 
In sämtlichen Kurven ist die Zunahme der Durchlässigkeit mit 
wachsender Wellenlänge deutlich zu erkennen. Der Anstieg ist jedoch 
bei den Kurven a, b, c und d kein gleichmäßiger, sondern es ist in der 
Nähe von A= Sou eine Einsenkung bemerkbar, welche insbesondere 
bei den für senkrecht zur Achse geschnittene Platten geltenden Kurven 
a, b und e stark hervortritt. Kurve d, welche die Absorption der 
parallel zur Achse geschnittenen Platte für natürliche Strahlung dar- 
stellt, zeigt diese Einsenkung in viel geringerem Maße und in Kurve e, 
welche die Absorption derselben Platte für linear polarisierte Strahlung 
wiedergibt, deren elektrischer Vektor parallel zur optischen Achse 
schwingt, ist die genannte Einsenkung überhaupt nicht bemerkbar. 
Brechungsexponent des außerordentlichen Strahles ist in diesem Spektralgebiet noch 
unbekannt. Da indessen die Dielektrizitätskonstante des Quarzes senkrecht und par- 
allel zur optischen Asche sich nur um wenige Prozente unterscheidet, so wird man 
annehmen dürfen, daß die Doppelbrechung des Quarzes in diesem Spektralgebiet 
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sehr gering ist. 
