Rusens: Messungen im langwelligen Spectrum. 347 
größer und erreicht im letztgenannten Falle 16 Prozent. Bei den Rest- 
strahlen von Bleichlorid ist die starke a vong mit wachsender 
Plattendicke zweifellos mit der erhebl it dieser Strahlen 
in Zusammenhang zu bringen und dasselbe mag in beschränkterem Maße 
auch für die Reststrahlen von Chlorsilber gelten. Bei den viel homoge- 
neren Reststrahlen von Bromkalium dagegen muß aus der beträcht- 
lichen Verminderung von g auf einen besonders selektiven Charakter 
der Absorption des ordentlichen Strahles im Quarz an dieser Stelle 
des Spektrums geschlossen werden. Es wurde oben darauf hingewiesen, 
daß gerade in diesem Spektralgebiet die Kurven a, 5b und c eine 
starke Ausbuchtung zeigen. Zweifellos stehen diese beiden Tatsachen 
in Zusammenhang. 
Die Zahl und Homogenität der zur Verfügung stehenden Rest- 
strahlenarten ist nicht ausreichend, um den Verlauf der Absorptions- 
kurven in allen Einzelheiten genau zu bestimmen. Es ist daher nicht 
ausgeschlossen, daß in der Nähe von A = 32u nicht nur eine Ausbuch- 
tung der Durchlässigkeitskurve, sondern ein wirkliches Absorptions- 
maximum für den ordentlichen Strahl vorhanden ist. Hierfür scheint 
sogar die Tatsache zu sprechen, daß die Reststrahlen von Chlorsilber, 
obwohl sie eine etwas geringere mittlere Wellenlänge besitzen als die- 
Jenigen von Bromkalium, dennoch in senkrecht zur Achse geschnittenen 
Quarzplatten weniger stark absorbiert werden. Durch mehrfach wieder- 
holte Messungen habe ich mich davon überzeugt, daß es sich hier nicht 
um einen Beobachtungsfehler handelt. Indessen wird man bei dem sehr 
verschiedenen Grade von Homogenität, welchen die Reststrahlen von 
Bromkalium und Chlorsilber besitzen, kaum erwarten dürfen, bei gleicher 
mittlerer Wellenlänge auch genau die gleiche Durchlässigkeit zu erhalten. 
Man kann daher aus dem vorliegenden Tatsachenmaterial noch nicht 
mit Sicherheit auf das Vorhandensein eines Durchlässigkeitsminimums 
für den ordentlichen Strahl in der Nähe von 82u schließen. | 
Bei den Reststrahlenversuchen befand sich während der Aufnahme 
der Interferenzkurven ohne Trockenkasten stets eine Quarzschicht von 
1.9 mm Dicke im Strahlengang. Diese wurde gebildet durch die 
beiden je 0.6 mm dicken Quarzplatten des Interferometers und durch 
das 0.7 mm dicke Fenster des Mikroradiometers. Bei Anwendung 
des Trockenkastens kamen die beiden Verschlußplatten P, und P, 
(Fig. ı) von je 0.75 mm Dicke hinzu, so daß die Stärke der einge- 
schalteten Quarzschicht dann 3.4 mm betrug‘. Nach den Ergebnissen 
der beschriebenen Durchlässigkeitsmessungen besteht der Einfluß, wel- 
chen die selektive Absorption der Quarzschicht auf die Energiever- 
‘ Die Quarzplatten sind annähernd senkrecht zur Achse geschnitten. 
