156 Gesamtsitzung vom 14. Februar 1918. — Mitteilung vom 31. Januar 
so gewählt werden, daß die 9,, des neuen Systems vier willkürlich 
vorgeschriebenen Beziehungen genügen. Diese denken wir so gewählt, 
daß sie im Falle der uns interessierenden Näherung in die Gleichungen 
(5) übergehen. Die letzteren Gleichungen bedeuten also eine von uns 
gewählte Vorschrift, nach welcher das Koordinatensystem zu wählen ist. 
Vermöge (5) erhält man an Stelle von (4) die einfachen Gleichungen 
> FeH 4x7... (6) 
Aus (6) erkennt man, daß sich die Gravitationsfelder mit Licht- 
geschwindigkeit ausbreiten. Die y,, lassen sich bei gegebenen T,, aus 
letzteren nach Art der retardierten Potentiale berechnen. Sind x, y, 
z,t die reellen Koordinaten .,, ,, &,,— des Aufpunktes, für welchen 
d ; 
die y,, berechnet werden sollen, &,, Yo: 2o die räumlichen Koordinaten 
eines Raumelementes dV,,r der räumliche Abstand zwischen letzterem 
und dem Aufpunkt, so hat man 
; x 2 ER SE 19T FAPR Faser 
Tin = -4[ u ) dV,. (7) 
a8 
$ 2. Die Energiekomponenten des Gravitationsfeldes. 
Ich habe früher! die Energiekomponenten des Gravitationsfeldes 
für den Fall explizite angegeben, daß die Koordinatenwahl gemäß der 
Bedingung 
s=|4.|l=! 
erfolgt, welche Bedingung im Falle der hier behandelten Näherung 
YES yo 
lauten würde. Dieselbe ist aber bei unserer jetzigen Koordinatenwahl 
im allgemeinen nicht erfüllt. Es ist deswegen am einfachsten, die 
Energiekomponenten hier durch eine gesonderte Überlegung zu er 
mitteln. | 
Dabei ist jedoch folgende Schwierigkeit zu beachten. Unsere 
Feldgleichungen (6) sind nur in der ersten Größenordnung richtig, 
während die Energiegleichungen — wie leicht zu schließen ist — 
klein von der zweiten Größenordnung sind. Wir gelangen jedoch be- 
quem durch folgende Überlegung zum Ziel. Die Energiekomponenten 
% (der Materie) und t; (des Gravitationsfeldes erfüllen gemäß der all- 
gemeinen Theorie die Relationen 
! Ann. d. Phys. 49. 1916. Gleichung (50). 
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