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Es ist also die Lichtgeschwindigkeit 
le ar _, _ «MH hs) 
dr 4rr 
bei der von uns bevorzugten Wahl der Koordinaten zwar vom Orte, 
nicht aber von der Richtung abhängig. Auch folgt aus (11a), daß kleine 
starre Körper bei Ortsänderung sich ähnlich bleiben, ir deren in 
Gleichung (9) ergibt für die /,, in unserem Falle 
i ur = u (3 ; Ö,. =) (für die Indizes 1—3) 
2% r 2 r ' 
x. bi; Sy t;, er L;, a, a (13) 
2. ee ee 
F Nr 
Die Werte für die /,_ hängen durchaus von der Koordinatenwahl 
ab; worauf mich Hr. G. Norpström schon vor längerer Zeit: brief- 
lieh aufmerksam machte'. Bei Koordinatenwahl gemäß der Bedingung 
| 19|=1, bei welcher ich für die 9,- für den Fall des Massenpunktes. 
früher die Ausdrücke 
= —I,.— Bu ul = (Indizes 1 —3) 
4% 
a el a a EN A Sm? ns na da 1a BEE ST Bi zu Te WR TREE Gr 
ö N er ee a: 
Rn Er ? = 
4m r 
angegeben habe, verschwinden alle Energiekomponenten des Gravi- 
tationsfeldes, wenn man sie mittels der Formel 
etz 
bis zu der zweiten Größenordnung genau ausrechnet. | 
‚Man könnte vermuten, daß es durch passende Wahl es Bezug: 
Systems vielleicht stets erzielbar sei, die Energiekomponenten des 
Gravitationsfeldes alle zum Verschwinden zu bringen, was höchst be- 
merkenswert wäre. Es läßt sich aber leicht zeigen, daß dies im all- 
aueinen nicht zutrifft. 
$ 3. Die ebene Bl oonxolle, 
5 Um die ebenen Gravitationswellen aufzufinden, ninehen:) wir ee 
die et (6) befriedigenden Ansatz ei 
wuaflarie). (14) 
/ R Fa, auch E. DRAN En Zeitschr. 918. 1. 8.4 i 
Eınsrein: Über Gravitationswellen * 159 
Koordinaten gemessene Linearausdehnung sich wie [| 1 — ar ändert. 
Fü 
