Einstein: Über Gravitationswellen 161 
Hieraus ergeben sich für die zugehörigen y,, die Werte 
ur 
22, KL INA 
' A; Re iR, 
(= Ins =) % 93.70 i2, 
INH, 0, AR 20, 
und hieraus für die y/, 
Kir, x 1, = Re AS 
Ba 59 Er o iA, 
| Po Var =) A, 16) —A,—iA, iR, ; (20) 
iA, A, i2, iA, EREEIN, 
Setzen wir noch fest, daß die Funktion & in (19) mit der Funktion f 
in (14) durch die Beziehung 
= ar 
= verknüpft sei, so zeigt sich, daß abgesehen von der Bezeichung der 
Pe Konstanten die y/, gemäß (20) mit den y.. gemäß (14) und (17) voll- 
| =: kommen übereinstimmen. 
e. Diejenigen Gravitationswellen, welche keine Energie transportieren, 
lassen sich also aus einem feldfreien System durch bloße Koordinaten- 
transformation erzeugen; ihre Existenz ist (in. diesem Sinne) nur eine 
scheinbare. Im eigentlichen Sinne real sind daher nur solche längs der 
Achse sich fortpflanzende Wellen, welche einer Ausbreitung der Größen 
.S 
— —%as und y,, | bzw. der Größen Rn 
und Y, | entsprechen. 
u beiden Typen. unterscheiden sich ER dem Wesen, sondern nur 
der ( Jrientierung nach voneinander. Das Wellenfeld ist winkeldefor-, 
mierend in der zur Fortpflanzungsrichtung senkrechten Ebene. Dichte 
des s Energiestromes, des pe und der Energie sind durch ( 16) gegeben. 
v 
34 Die Emission von Gravitationswellen dureh mecha- 
nische Systeme. 
7 Wir betrachten ein isoliertes mechanisches System, dessen Schwer- 
_ punkt dauernd mit dem Koordinatenursprung zusammenfalle. Die in 
demselben vor sich gehenden Veränderungen seien so langsam und 
dessen räumliche Ausdehnung sei so gering, daß die dem Abstand 
irgend zweier materieller Punkte des Systems entsprechende Liehtzeit % 
: als unendlich kurz betrachtet werden kann. Wir Iragen nach. den i in 
I 
ne der positiven x-Achse von dem System g Gravit 
Wellen 
