162 _Gesamtsitzung vom 14. Februar 1918. — Mitteilung vom 31. Januar 
Die letztgenannte Beschränkung bringt es mit sich, daß wir für 
genügend großen Abstand R eines Aufpunktes vom Koordinatenursprung 
an die Stelle von (7) die Gleichung 
K 
= [Tel Yo; 203 t— R)dV, (7a) 
setzen dürfen. Wir können uns auf (die Betrachtung Energie trans- 
portierender Wellen beschränken; dann haben wir nach den Ergeb- 
J I . 
nissen des $ 3 nur die Komponenten y,, und Na) zu bilden. 
Die auf der rechten Seite von (7a) auftretenden Raumintegrale lassen 
sich in einer von M. Lauer ersonnenen Weise umformen. Wir wollen 
hier nur die Berechnung des Integrals 
(74V, 
ausführlich angeben. Multipliziert man die beiden Impulsgleichungen 
eV AR ar N Be Br PRES | 
Ba. 02... 0: dw, re 
ei LEER OA 
KERAEEN Eye Bi an: 
1 
mit —a, bzw. — x,, integriert beide über das ganze materielle he, 
und a sie Er so erhält man nach einfacher Umformung durch 
partielle Integration 
[7 AV, +! je 1. +3, T,)dV.|= 
Das letztere Integral formen wir wieder mittels der Energiegleichung 
a, 0, 8 an, 
02... 0m, Ei g: 7m, 
2) 
um, indem wir diese mit —a, %, multiplizieren, abermals integrieren 
und: durch Darticle kioe umformen. Wir erhalten 
eh (& + 2,7, )dV, +] #7. ‚av,\=o 
Setzt man dies in obige I OHE ein, so erhält man 
14V, = ae ee 
fm z zii L,aV,\ 
