164 Gesamtsitzung vom 14. Februar 1915. — Mitteilung vom 31. Januar 
übergeht. — Der gesuchte Skalar wird eine Funktion der Skalare 
>, ; : >, A..a.0, > A-A..0.0, sein. Mit Rücksicht darauf, 
73 m! 037 nor 
daß die beiden letzten Skalare für «,= (1,0,0) in A,, bzw. PL. 
übergehen, findet man nach einiger Überlegung, daß der gesuchte 
Skalar ist: 
3 Er a f. : 
N — A (x 4.) er 23 ZA Arne + 4 2 Aa.) 
I. 
+ B,4,— 2 A, A,.0.0,. 
2 wu Mer 
Es ist klar, daß S die Diehte der in der Richtung («, , &, ; «,) von dem 
mechanischen System radial nach außen fließenden Gravitationsstrah- 
lung ist, wenn s | 
FE 
ar % 
rg A; (29) 
(28) 
A 
gesetzt wird. 
Mittelt man S bei Festhaltung der A,, über alle Richtungen des 
Raumes, so erhält man die mittlere Dichte S der. Ausstrahlung. Das 
mit 4” R° multiplizierte 8 endlich ist der Energieverlust pro Zeiteinheit 
des mechanischen Systems durch Gravitationswellen. DieRechnung ergibt 
en RT >, A I u * 
ees= [33 (zä.) | (30) 
Man sieht an diesem Ergebnis, daß_.ein mechanisches System, welches . 
dauernd Kugelsymmetrie behält, nicht strahlen kann, im Gegensatz 
zu dem durch einen Rechenfehler entstellten Ergebnis: der früheren 
Abhandlung. 
Aus (27) ist ersichtlich, daß die Ausstrahlung in keiner Richtung 
negativ werden kann, also sicher auch nicht die totale Ausstrahlung- 
Bereits in der früheren Abhandlung ist betont geworden, daß das End- 
ergebnis dieser Betrachtung, welches einen Energieverlust der Körper 
infolge der thermischen Agitation verlangen würde, Zweifel an, der 
allgemeinen Gültigkeit der Theorie hervorrufen muß. Es scheint, db 
eine vervollkommnete Quantentheorie eine Modifikation auch der Grau 
vitationstheorie wird bringen müssen. = 
$5. Einwirkung von Gravitationswellen auf mechanische 
Systeme. 
Der Vollständigkeit halber wollen wir auch kurz überlegen, Die 
wiefern Energie von Gravitationswellen auf mechanische Systeme über 
gehen kann. Es liege wieder ein mechanisches System vor von der 
