316 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 21. März 1918 
Hier ist Q'’ = —-64570+ 36300 =— 28270, Q’//]457T=—21.3, 
‚EEG G.— Ca = 3.7, danach Newsst Ca — C;, nahezu 
o ist, also log,, K’= 24.6. Da Pu höchstens 340 war, so ist bei 
den nach $107 vorkommenden Joddampfdrucken die Reaktion (12) 
völlig ausgeschlossen. | ’ ie 
Nimmt man nach dieser Diskussion an, daß die mögliche sekundäre 
Reaktion (11) wirklich eintritt, so ergibt sich, daß die primäre Spaltung 
von ı Mol JH schließlich zur Spaltung von 2 Mol führt, oder daß 
ein absorbiertes Quantum die Reaktion 
Ä 2JH=JI,+H,. (13) 
zur. Folge hat. Es ist also (VI,$ 92) 
ri 2A 
1.987+* 0 14) 
PE2/F 
In der folgenden Tabelle sind die hiernach berechneten Werte von 
2p mit den beobachteten Werten von & ($ 111, Tab. I—IN) zusammen- 
gestellt. are 
Tabelle V. 
Au) 2p+*10° ber. |#+ 105 beob. 
0.207 Dar: 1.44 
0.253... 2.78 185 
0.2824 2.02 = 2.08 
. Es ist also innerhalb der Beobachtungsfehler = 2p. Diese 
Übereinstimmung ist eine Bestätigung der über die sekundären Vor- 
gänge gemachten Annahmen: sowie eine Bestätigung des Äquivalent- 
gesetzes, und zwar die umfangreichste, welche bis jetzt vorliegt, da 
sie den größten Wellenlängenbereich umfaßt!. | 
175: Nimmt man hinzu die früheren angenäherten Bestätigungen 
für. die Ozonisierung des Sauerstoffs durch A = 0.207 (IV, $53) und 
für die Photolyse des Bromwasserstoffs '(VI, $g92), so wird man als 
: ußer den ıg in: den Tabellen I-—-III ‚mitgeteilten Versuchen liegen 
mir noch 46 weitere Versuche vor, bei welchen aber die Vorsichtsmaßregel ‚der ‚drei- 
stündigen Erhitzung des Rohres op ($ 106) noch nicht angewandt ist. Diese 46 Ver- 
suche stimmen unter sich nicht so gut’ wie die definitiven 19 überein, im Mittel liefern 
sie um 7 Prozent kleinere #-Werte, aber der verhältnismäßige Anstieg dieser Werte 
mit wachsender Wellenlänge ist der gleiche wie bei den Versuchen Nr. 1—19. 
Anm. 2. Die photochemische Ausbeute ergibt sich aus den experimentell gefun- 
denen $-Werten für die drei angewandten Wellenlängen bzw. zu 2,1; 2,55 und .2,8 
Prozent. Die Kleinheit dieser Werte rührt von der Kleinheit der Wärmetönung bei 
der Reaktion J,+H,=2JH her, was eine große Energievergeudung bei dem pri- 
mären Prozeß mit sich bringt (vgl. VI $ 98). 
