440 Gesamtsitzung v. 2. Mai 1918. — Mitt. der phys.-math. Klasse v. 25. April‘ 
Den Übergang zur allgemeinen, nicht ausgearteten Bewegung füh- 
ren wir aus, indem wir mit Pranck annehmen, daß auch in diesem 
Fall, in welehem die Ausdrücke (7) der w, eine ganz andere Form er- 
halten, die formale Abhängigkeit von 9, und w, durch die- S 
selben Gleichungen (12) dargestellt wird. Es liegt hierin die 
Hypothese, daß jede der Funktionen g;, welche hier ja Scharen von 
(2, f-1)-dimensionalen Hyperflächen festlegen, nur von einem einzigen = 
der Ausdrücke (nämlich «,) abhängt. Die Berechtigung dieser Annahme 
werden wir später erweisen, indem wir zeigen, daß ein Element des . 
Phasenraumes sich stets als Produkt der Differentiale der En 
_ Funktionen 9, darstellt: g 
u) as da — dg,:dgs‘***: dg;- 2 
Br Durchinhrung der Prauckschen Vorschriften.. wies = 
a nun die Form der Abhängigkeit (12) von 9; und u, für jede der 
Ausartungen zu bestimmen. Wir wissen aus dem letzten Paragraphen, 
‚daß 9, = n;h den von einer ausgezeichneten Kurve in der Phasenebene 
DR 7a eingeschlossenen Flächeninhalt darstellt. Nun wird von Pranck 
‚besonders betont', daß diese ausgezeichneten oder statischen Kurven 
ıgleich Kurven Kuna Energie &, sein müssen. Demgemäß ent- 
2 sprechen. alle Kurven der- Schar 9; = ceonst. konstanter Energie, d.h. 
einer möglichen Bewegung des Systems, und wir erhalten für ein Ele 
ment dg; der Phasenebene, welches zwischen den beiden Kurven mit 
% den a & und &, + da, liegt, den Ausdruck 
e,+de, 
9 2er 
meinen Fall eine Eucktien von % und 
j. Durch. die Bedingungen (8, (& hr | 
verden aa a -1 er Konstanten fe 
