446 Gesamtsitzung v. 2. Mai 1918. — Mitt. der phys.-math. Klasse v. 25. April 
müßten daher alle Komponenten gleich intensiv sein, sofern nicht 
eine mehrfache Entstehung der gleichen Komponente durch versehie- 
dene Boursche Übergänge zu berücksichtigen ist. Die experimentell 
gemessenen Intensitäten im Starkeffekt laufen jedoch der Vielfachheit . 
der Entstehungsmöglichkeiten keineswegs parallel, und daraus scheint 
uns zu folgen, daß für die Intensität der Spektrallinien noch andere 
Faktoren maßgebend sind. 
86. Besondere Art der Singularitäten. Wir haben in $3 
vorausgesetzt, daß die dort als Grenzfälle angegebenen Ausartungen (9) 
sämtlich realen Bewegungen des Systems entsprechen. Der Vollständig- 
keit wegen wollen wir den Fall erwähnen, daß das Nullsetzen einer = 
der Konstanten u, imaginäre Werte einiger Impulse nach sieh zieht, ° 
und daß diese erst von einem festen Grenzwert u,>u} an reell werden. = 
In diesem Sonderfall bildet‘nicht mehr die Hy nertläche, u,— 0,sonden 
u, —= u) die Begrenzung des physikalisch möglichen Teils des Phasen- 
raumes. Diese eis ist aber nach Pıanck stets. als, eine; Sin- 
gularität im Sinne des $ 3 anzusehen, und daher erhält man die 
analytische Fornillerung: der u Zustände, wenn man in (9) 
an Stelle von u, die Differenz u;- u} einführt, wobei diesen Grenzfällen 
nunmehr im algemöinent kauk a sänlonale Bewegung entspricht. 
Dieser Umstand ist indessen für alle Folgerungen der $$ 3, 4 belang- 7 
los, so daß man in allen aus (9) abgeleiteten Gleichungen gleichfalls 
u,—u® statt u zu schreiben hat und schließlich an Stelle von (4) zu 
den. Quantenbedingungen gelangt ne. 
(58) > 27u, —=n.h für +), 
u-w) =nh ieh 1a 
Pranck hat darauf aufmerksam gemacht', daß ein solcher Fall 
bei der relativistischen Keplerellipse wirklich eintritt. Merkwürdiger- 
weise zeigte sich aber bei Anwendung der weniger plausiblen 
dingungen (4) eine bessere Übereinstimmung mit der Erfahrung als 
bei Zugrundelegung von (25). Dies sprieht jedoch noch keineswegs 
gegen die Richtigkeit der letzteren Bedingungen, denn es ist zu be 
denken, daß sich bei der relativistischen Keplerbewegung eine untere 
Grenze des Impulses auf Grund einer unstrengen Theorie ergibt, welche 
> ae Mitbewegung des Kerns vernachlässigt. Wie SoNMERFELD gezeigt 
hat’, wird diese Grenze bei strengerer Durchführung der Rechnunge! 
unterschritten, so daß die Vorbedingungen für die Anwendung 
Bedingungen IE 5) aan DRS nicht: as 
EM Praner, bie €.. p4 
en een Münchener De p- I a 1916 
men. am 16. Mai. 
Berlin, geimeh in ‚der Rei 
