458 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 16. Mai 1918 
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Wir wollen. aber nun auch zeigen, daß die schwere Masse des A 
betrachteten Gesamtsystems mit derjenigen Größe übereinstimmt, die 
wir als die Energie des Systems aufgefaßt haben. In der Umgebung | 
des. Koordinatenursprungs befinde sich ein beliebiges physikalisches 
System, welches, als Ganzes betrachtet, relativ zum Koordinatensystem | 
in Ruhe sei. Dieses System erzeugt dann ein Gravitationsfeld, welches 
im Räumlich-Unendliehen mit beliebiger Genauigkeit durch das eines 
° Massenpunktes ersetzt werden kann. Man hat also im Unendlichen 
u Me 
a ee (22) 
wobei M eine Konstante ist, die wir als die schwere Maske des Systems 
zu bezeichnen haben werden; diese Konstante haben wir zu bestimmen. 
Im ganzen Raume gilt exakt die Feldgleichung 
2 (98 ' | 
Bezeichnen wir die ati auf der linken Seite mit 8. 
und integrieren wir über das Innere einer im Räumlieh-Unendlichen , 
gelegenen das System einschließenden Fläche S, so erhalten wir 
2) 
= je ° COS N, 1%, E08 Na, + N, cos n%,) er = ]& da, dx, de, . 
- a 
— [Urde, de dı, 
Da das erste Integral der linken Seite sowie die die negative Energie 
des Gesamtsystems ausdrückende rechte Seite sich mit der Zeit nicht 
ändern, muß dies auch beim zweiten Gliede der linken Seite der Fall 
sein; es muß also verschwinden, da das Integral sich nicht beständig 
' in dem gleichen Sinne ändern kann. Die Ausrechnung des Flächen 
- integrals auf der linken Seite bietet keine Schwierigkeit, weil man 
sieh im Räumlich-Unendlichen auf die erste Näherung beschränken 
Aaıyı, % sie liefert, mit Rücksicht auf (22) den Wert —M. Es ist also 
« 3 
'M= en dx, da, ren. 
en Aa tion tag ist. Die han Hass eines. Systems is is 
a eich der Größe, ı welche wir oben als seine Energie bezeichnet haben. 
= 2 ehtrag ur Kork. Weitere Überlegungen über. 
a Gegenstand haben mich zu der Auffassung geführt, daß für die Foı 
a des. = Imp ul ee, ‚einer. u Be nicht 
