- terisieren, d.h. als einen solchen, in welchem 
_ übertragung integrabel ist, sind P‘ 
= I 
ons: wie u 
: = ist offenbar, “ der Tensor F’ das Gewieht o ‚besitzt, eine a 
® au Gewichte — 3, 
= Forinien. eines unendlich kleinen Volumelementes. so wird. ie 
H.. Wert: Gravitation und Elektrizität, _ ö 473 
3). 
Rn 
von denen der erste P, ;;eı Nicht nur in den Indizes kl, sondern auch 
in d und 7 schiefsymmetrisch ist. Während die ERDE Fi; 
unsern Raum als einen solehen ohne ‚elektromagnetisches Feld ak 
das Problem der Längen- 
ja = 0, wie aus (13) hervorgeht, 
die invarianten Bedingungen dafür, daß in ihm kein Gr: ıwvitationsfeld 
‚herrscht, d.h. daß das Problem der Riehtungsübertragung integrabel 
ist, Nur der Euklidische Raum ist ein ner elektrizitäts- und 
gravitationsleerer. 
Die einfachste Invariante einer linearen Abbildung wie (12), die 
-. Vektor x einen Vektor Ar zuordnet, ist ihre »Spur« 
R‘ . 
= Für diese Det: sich hier ee. (1 2 die Form 
i 
2 
welche uns schon oben begegnete. Die einfachste Invariante eines 
‚x 15t das Quadrat seines Betrages: 
2 = Eu ie 
"Ist g die negative Determinante der Un, 
du = ER da,dı, = Vodz 
lich die Maxwerische Theorie beherrscht von der elektrischen 
ngsgröße, welche gleich dem über ein beliebiges Weltgebiet er- 
dem Sinne, daß bei beliebiger Variation. dee Ir m 9, die an \ 
"renzen des Weltgebiets verschwindet, 
a —= f San nie 
teckten Integral f Ldw dieser einfachsten Invariante ist: und zwar 
